UNE NOUVELLE THÉORIE DU IHONDE INORGANIQUE. Io3 
de ces atomes, ou tous doux, sont en mouvement. Dans 
ce cas, les impulsions que chacun de ces atomes reçoit de 
la part des atomes éoniens ne sont plus égales de toutes 
parts ; les courants éoniens tendent, suivant les cas, soit 
à précipiter les deux atomes l’im vers l’autre, soit à les 
écarter l’un de l’autre ; il naît entre eux une force appa- 
rente, attractive ou répulsive. 
Le P. Leray étudie en détail cette force apparente, qui 
s’annule pour deux atomes d’éther immobiles l’un par 
rapport à l’autre ; qui, lorsque deux atomes s’écartent l’un 
de l’autre, tend à les rapprocher l’un de l’autre ; qui, au 
contraire, lorsque deux atomes se rapprochent l’un de 
l’autre, tend à les écarter l’un de l’autre ; qui, en un mot, 
tend toujours à détruire l’effet d’une perturbation apportée 
à l’arrangement des atomes d’éther. 
Ainsi, non seulement les atomes d’éther sont des atomes 
élastiques, qui rebondissent lorsqu’ils choquent d’autres 
atomes, mais encore l’éther est un milieu élastique, qui 
réagit contre les perturbations apportées à son état. Ce 
sont là deux sens du mot « élastique » qui sont bien distincts 
et qu’il importe de ne pas confondre. L’élasticité des 
atomes d’éther est une propriété intrinsèque, essentielle, 
de ces atomes; au contraire, l’élasticité du milieu éthéré 
n’est pas une propriété intrinsèque de ce milieu ; il la doit 
à la présence de l’éon. Les atomes éoniens sont également 
élastiques, mais l’éon, lui, considéré en tant que milieu, 
est privé d’élasticité. 
Cette théorie de l’élasticité de l’éther est, dans l’œuvre 
du P. Leray, une des parties qui méritent le plus l’atten- 
tion de ceux qu’intéresse la philosophie naturelle. 
Les caractères essentiels de la force élastique ont tou- 
jours fort embarrassé ceux qui cherchent à expliquer tous 
les phénomènes naturels par des actions attractives ou 
répulsives s’exerçant à distance entre les molécules (i). La 
(1) Nous nous permettons de renvoyer le lecteur curieux d’approfondir cette 
question à notre Cours d’hydrodynamique, d’élasticité et d’ acoustique (Paris, 
1891) et particulièrement au chapitre ni du livre IV. 
