BIBLIOGRAPHIE. 
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attribuerons ces effets à un certain mouvement de quelque 
chose de matériel. Quelle est la matière qui se meut et comment 
se meut-elle? Nous ne le savons pas. Ce que nous savons, c’est 
que ce mouvement n’a pas seulement lieu dans le fil que parcourt 
le courant, mais encore dans le milieu qui l’entoure, même 
lorsque ce milieu, vide de corps pesants, ne renferme plus que 
de l’éther; les courants, en effet, semblent agir à distance, même 
dans l’éther vide de corps pesants, et ces actions seraient incon- 
cevables si l’éther n’était en mouvement. Ce que nous savons 
aussi, c’est que ces mouvements doivent être soumis aux lois de 
la dynamique telles que Lagrange les a énoncées. 
Ce mouvement n’est pas absolument quelconque. Dans un 
conducteur en repos, dont l’état paraît invariable, on doit 
admettre que toute particule matérielle déplacée par le mouve- 
ment électrique est remplacée soit de suite, soit au bout de très 
peu de temps, par une particule identique. Le mouvement qui 
constitue essentiellement le courant électrique est donc ce que 
Clausius a nommé un mouvement stationnaire, ce qu’Helmholtz 
appelle un mouvement cyclique. 
M. Boltzmann commence par exposer avec de grands détails 
et une extrême clarté la théorie de ces mouvements cycliques, à 
laquelle, avec Clausius et M. Helmholtz, il a largement contribué. 
On sait que l’un des objets principaux de cette théorie est la 
réduction du principe de Carnot-Clausius aux équations de la 
dynamique; M. Boltzmann ne néglige pas ce qui a trait à cette 
réduction. 
C’est la théorie des mouvements cycliques qui conduit 
M. Boltzmann à écrire les lois de l’induction électrodynamique 
sous la forme que leur a donnée Maxwell, forme imitée, on le 
sait, des équations de Lagrange. M. Poincaré, qui a attaché une 
haute importance à cette partie de l’œuvre de Maxwell et l’a 
signalée comme renfermant l’idée essentielle de l’illustre physi- 
cien, l’a regardée comme entièrement distincte de la théorie des 
diélectriques. M. Boltzmann, au contraire, relie intimement ces 
deux théories et fait sortir de leur union les équations de Pélecr 
trodynamique au sein des milieux diélectriques. Ce sont ces 
équations qui conduisent à la théorie électromagnétique de la 
lumière. 
C’est seulement dans les dernières leçons que la théorie des 
phénomènes électrostatiques est traitée par une méthode essen- 
tiellement différente de celle qui est ordinairement suivie; les 
lois de Coulomb ne sont plus le point de départ des théories élec- 
triques, elles en sont presque le point d’arrivée. 
