95 - 
PARTIE EXPÉRIMENTALE. 
si on chauffe le fer, le grès et la glaise à un feu violent, et tel qu’il faille 
quatre-vingts minutes pour refroidir le fer au point de pouvoir le toucher, 
quarante-six minutes pour refroidir le grès au même point , et trente-huit 
pour refroidir la glaise, et qu’à une chaleur moindre il ne faille, par 
exemple, que dix-huit minutes pour refroidir le fer à ce même point de 
pouvoir le toucher avec la main, il ne faudra proportionnellement qu’un 
peu plus de dix minutes pour refroidir le grès, et environ huit minutes et 
demie pour refroidir la glaise à ce même point. 
J’ai fait de semblables expériences sur des globes de marbre, de pierre, 
de plomb et d’étain , à une chaleur telle seulement que l’étain commençait 
à fondre, et j’ai trouvé que le fer se refroidissant en dix-huit minutes au 
point de pouvoir le tenir à la main , le marbre se refroidit au même point 
en douze minutes, la pierre en onze, le plomb en neuf, et l’étain en huit 
minutes. 
Ce n’est donc pas proportionnellement à leur densité 1 , comme on le croit 
vulgairement 3 , que les corps reçoivent et perdent plus ou moins vite la 
chaleur, mais dans un rapport bien différent et qui est en raison inverse de 
leur solidité, c’est-à-dire de leur plus ou moins grande non- fluidité ; en 
sorte qu’avec la même chaleur, il faut moins de temps pour échauffer ou 
refroidir le fluide le plus dense qu’il n’en faut pour échauffer ou refroidir 
au même degré le solide le moins dense. Je donnerai dans les Mémoires 
suivants le développement entier de ce principe, duquel dépend toute la 
théorie du progrès de la chaleur; mais pour que mon assertion ne paraisse 
pas vaine, voici en peu de mots le fondement de cette théorie. 
J’ai trouvé, par la vue de l’esprit 2 , que les corps qui s’échaufferaient en 
raison de leurs diamètres ne pourraient être que ceux qui seraient par- 
faitement perméables à la chaleur, et que ce seraient en même temps 
ceux qui s’échaufferaient ou se refroidisaient en moins de temps. Dès lors 
j'ai pensé que les fluides dont toutes les parties ne se tiennent que par 
un faible lien approchaient plus de cette perméabilité parfaite que les so- 
a. Voyez la Chimie de Boërrhave. Partie première, pages 266 et 276, et aussi 160, 264 
et 267. — Musschenbroek , Essais de physique , pages 94 et .969, etc. 
1. Les lois du refroidissement des corps forment aujourd’hui un des chapitres les plus étendus 
de l’histoire de la chaleur. On y étudie successivement la marche de ce refroidissement dans le 
vide, dans l’air, dans les gaz, etc., relativement à la température du milieu environnant, à la 
masse , à la conductibilité des corps, etc. — Toutes choses égales d’ailleurs, on peut dire que 
la vitesse du refroidissement est en raison inverse de la densité. Un corps se refroidit d’autant 
plus lentement qu’il est plus dense. Il y a plus. Dans le même corps, le pouvoir émissif varie 
selon que A r arie la densité : on augmente le pouvoir émissif d’un corps, en diminuant la densité 
de ses couches, et l’on rend ce pouvoir plus faible en augmentant la densité des couches. 
2. J’ai trouvé , par la vue de l’esprit... «Quelquefois M. de Buffon montre dans son talent 
« une confiance qui est l’âme des grandes entreprises : — Voilà , dit-il, ce que j’aperçois par la 
« vue de l’esprit ; — et il ne se trompe point , car cette vue seule lui a découvert des rapports 
« que d’autres n’ont trouvés qu’à force de veilles et de travaux. » (Vicq-d’Azyr : Disc, de récep- 
tion à l’Acad. franç. ) 
