Unterredungen und mathematische Demonstrationen etc. 29 
rechter Richtung , in welcher der Körper G (wie jeder andere 
Körper) seinen Druck ausübt; denn betrachten wir im Dreieck 
AFC die Bewegung von G, in der Richtung von A nach F 
hinauf, so ist diese zusammengesetzt aus einer horizontalen AC 
und einer perpendiculären CF, und da der ersteren kein 
Widerstand entgegenwirkt , so ist der der Bewegung entgegen- 
stehende Widerstand nur längs der Senkrechten CF zu über- 
winden ; (denn bei der horizontalen Bewegung findet gar kein 
Verlust statt , auch ändert sich nicht die Entfernung vom ge- 
meinsamen Schwei'punkt aller Körper, da diese im Horizonte 
unverändert bleibt). Wenn also der Körper G bei der Bewegung 
von A nach F nur den senkrechten Widerstand CF über- 
windet , und weil der andere Körper II durchaus senkrecht 
eine eben so lange Strecke wie auf FA fällt, und weil dieses 
Verhalten beim Auf- oder Absteigen immer dasselbe bleibt, ob 
die Körper viel oder wenig Bewegung ausführen (da sie mit 
einander verbunden sind), so können wir zuversichtlich be- 
haupten, dass, wenn das Gleichgewicht bestehen und die Körper 
in Ruhe bleiben sollen, die Momente, die Geschwindigkeiten 
oder ihre Tendenzen (propensioni) zur Bewegung , d. h. die 
Strecken, die sie in gleicher Zeit zurücklegen würden, sich um- 
gekehrt wie ihre Gewichte (le loro gravitä) verhalten müssen, 
was für alle mechanische Bewegung bewiesen ist , so dass es 
den Fall von G zu hindern hinreicht, wenn II so viel mal we- 
niger als G wiegt, wie das Verhältniss von CF zu FA beträgt. 
Macht man also G zu II, wie FA zu FC, so wird das Gleich- 
gewicht eintreten , denn H, G werden gleiche Momente haben 
und in Ruhe verharren. Da wir nun einverstanden sind , dass 
eines Körpers Impuls, Energie, Moment, oder Bewegungstendenz 
oben so gross ist wie -die Kraft oder wie der geringste Wider- 
stand, der hinreicht zum Gleichgewicht, und wenn es ferner er- 
wiesen ist, dass der Körper II die Bewegung von G zu hindern 
vermag, so wird das kleinere Gewicht II, welches in der senk- 
rechten Richtung sein totales Moment wirken lässt , das genaue 
Maass sein desjenigen Partialmomentes , das das grössere Ge- 
wicht G längs der geneigten Ebene FA ausiibt; aber das totale 
Moment desselben Körpers G ist G selbst (denn um den senk- 
rechten Fall zu hindern , muss die Gegenkraft eben so gross 
sein, wie wenn der Körper völlig frei wäre) ; folglich wird der 
Impuls oder das Partialmoment von G längs FA sich zum 
Maximal- oder Totalimpuls von G längs FC sich verhalten, 
wie das Gewicht H zum Gewicht G , d. h. nach der Con- 
