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Galileo Galilei. 
den Horizont, wie in AD, AE, AF et c. ; alsdann wird der 
Körper längs der Senkrechten B A den Maximalimpuls beim 
Fallen erhalten, einen geringeren längs DA, noch geringer 
längs EA, u. s. f. noch geringer längs FA, um schliesslich 
ganz zu verlöschen längs einer Horizontalen GA, in welcher 
der Körper sowohl bei Bewegung wie in der Kühe sich indiffe- 
rent verhält und von sich aus keine Tendenz zur Bewegung 
nach irgend einer Seite hat, wie er auch keinen Widerstand 
einer Bewegung entgegensetzt; denn da es unmöglich ist, dass 
ein Körper sich von selbst nach oben bewegt und sich vom all- 
gemeinen Schwerpunkt (centro commune) entfernt, nach wel- 
chem alle schweren Körper hinstreben, so ist es auch unmöglich, 
dass er von selbst sich bewege, wenn bei solcher Bewegung- 
Sein eigener Schwerpunkt sich nicht dem allgemeinen Schwer- 
punkt nähert: daher auf der Horizontalen, die liier eine Fläche 
bedeutet, die überall gleich weit vom allgemeinen Schwerpunkt 
absteht und deshalb thatsächlich frei von jeglicher Neigung ist, 
der Körper keinen Impuls erfährt. 
In Hinsicht auf diese Aenderungen der Impulse will ich hier 
das anführen, was in einer alteu Abhandlung über Mechanik, 
die unser Akademiker schon in Padua nur zum Gebrauch für 
seine Schüler abgefasst hat, ausführlich und gründlich bewiesen 
ist. Dort geschah es bei Erläuterung dos Zusammenhanges und 
der Natur des wunderbaren Schraubeninstrumentes, nämlich, 
in welchem Verhältniss der Wechsel der Impulse zu Stande 
komme, bei verschiedenen Neigungen der Ebenen, wie z. B. von 
AF, wobei das eine Ende um FC erhoben worden. Längs der 
letzteren wäre die Tendenz zum Falle im Maximum, man sucht 
nun, in welchem Verhältniss diese Tendenz steht zu derjenigen 
längs der Ebene FA. Ich behaupte , diese Tendenzen ständen 
im umgekehrten Verhältniss zu den erwähnten Längen, und das 
ist der Satz , den ich dem später zu beweisenden Theorem vor- 
anstellen will. Es ist klar, dass die Tendenz eines Körpers zum 
l all so gross ist, wie der Widerstand oder wie die geringste 
Kraft, die hinreicht, den Fall zu verhindern und den Körper in 
Ruhe zu erhalten. Diese Kraft, diesen Widerstand zu messen, 
bediene ich mich des Gewichtes eines anderen Körpers. Auf 
der Ebene FA ruht der Körper G mit einem Faden versehen, 
der über F geschlungen ein Gewicht II trage. Ueberlegen wir 
ferner, dass die senkrechte Fallstrecke des letzteren stets gleich 
sei der ganzen Fortbewegung des anderen Körpes G längs der 
Geneigten AF, nicht aber gleich der Senkung von G in senk- 
