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P. FRANCO 
l’angolo f) ? 2 è solo approssimativamente normale a (110), mentre 
fa angolo di 78° 54' colle £, le quali poi s’inclinano di 45° colla 
( 110 ). 
Tutto questo porta a conchiudere che il piano bisettore del- 
l’angolo f] ? 2 e molto prossimo alla faccia (113) del cristallo. Cor- 
reggendo l’inclinazione media f (100) di 88° 57’ in 89° 7', la cor- 
rispondenza del piano suddetto colla faccia (113) sarebbe completa; 
e le facce f 2 sarebbero le (010) OlO) dei cristalli geminati. 
Sebbene la detta correzione di 0° 10' sia compatibilissima colla 
poliedria del cristallo, pure la poliedria di (110) mostra che il 
piano di geminazione è soltanto prossimo alla faccia (113), ma non 
vi corrisponde perfettamente. 
Il cristallo dunque si mostra costituito nella sua metà destra 
da subindividui geminati secondo (113); in questi le facce (110) 
si dispongono in un piano, essendo esse normali al piano di gemi- 
nazione. Per modo che addossandosi il gruppo gemino ad un cri- 
stallo semplice colle facce (110) coincidenti e lo spigolo di gemi- 
nazione del primo normale allo spigolo 
del secondo, tutto il 
cristallo prenderebbe l’aspetto di cristallo semplice, se la (110) si 
estendesse fino a fare sparire le facce dei subindividui geminati ; os- 
servato però a luce polarizzata in lamine parallele a j001(, si mo- 
strerebbe birifrangente e polisintetico. Se i subindividui geminati si 
estendessero oltre il piano di geminazione, per modo da dare cri- 
stalli incrociati, noi avremmo in lamine parallele alle basi proprietà 
ottiche omologhe d’ambe le parti di un piano parallelo a (010). 
E se al primo gruppo se ne associasse un secondo, disposto però 
ortogonalmente, noi avremmo nei quattro quadranti delle sezioni 
basali fenomeni ottici identici. 
È quasi inutile rilevare che il complesso anche in questo caso 
assumerebbe esteriormente l’aspetto di cristallo semplice e sim- 
metria quadratica, qualunque fosse la simmetria dei subindividui. 
Solo se essi sono trimetrici limiti ai quadratici, o se quadratici 
deformati, le jllOj non si costituiranno in un piano; ma esse e 
le J100| si mostreranno spezzate in una zona diversa dalla loro. 
Questo è il caso del presento cristallo e di altri, che apparente- 
mente sembrano semplici. 
A luce polarizzata convergente le sezioni basali mostrerebbero 
