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P. FRANCO 
mente ettagona, che, cambiando di azimuth rimane estinta incom- 
pletamente; e mostrasi formata di parecchi subindividui le tracce 
dei quali sono parallele a JlOOj ed a )110j. La estinzione di questi 
non avviene contemporaneamente, ma in azimuth molto vicini, e in 
molti di essi la estinzione è vaga. Il rimanente della lamina è for- 
mato da otto settori biassiali. quattro in corrispondenza delle dia- 
gonali del prisma fondamentale, e quattro in corrispondenza delle 
normali ai lati, La estinzione in ciascuno di essi è abbastanza de- 
cisa; ma nei settori omologhi le direzioni di estinzione non sono 
perfettamente ortogonali. Nei settori disposti secondo le diagonali 
il piano degli assi ottici e parallelo alla diagonale corrispondente, 
negli altri è parallelo alle normali alle facce del prisma corri- 
spondente. 
La fig. 9 mostra la stessa lamina girata di 45° rispetto al 
piano di polarizzazione dell’istrumento: i settori periferici riman- 
gono abbastanza distinti, mentre la parte centrale si mostra ancor 
più complicatamente costituita. 
Osservata la lamina a luce polarizzata convergente, i settori 
periferici mostrano distinte le curve dei biassiali, specialmente nella 
parte esterna: la parte centrale mostra curve sensibilmente circo- 
lari e una croce che si disloca cambiando di azimuth. 
Nell’ Idocrasia w è maggiore di e ; quindi per le pressioni la- 
terali il piano degli assi ottici nel cristallo deformato è normale 
alla direzione della pressione (’). Ora nei settori • disposti secondo 
le diagonali le pressioni più efficaci a deformarli sono quelle dei 
subindividui dei settori alterni; non quelle del gruppo centrale, 
che non hanno pressioni contrapposte. Identiche considerazioni val- 
gono pei settori disposti secondo le normali alle facce del prisma 
fondamentale. Le proprietà ottiche di questa lamina dunque mo- 
strano come essa appartenga a un cristalo, che è complesso con 
simmetria pseudo-quadratica di subindividui biassiali: che questi 
rimangono abbastanza distinti verso la periferia, mentre verso il 
centro s’intrecciano in modo da simulare a luce polarizzata con- 
vergente i fenomeni dei monoassiali : in fine che il piano degli assi 
ottici nei gruppi periferici è normale alla direzione di pressione 
(!) Mallard, Cristallo grafìe, voi. II, p. 342. 
