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E. OLIVERO 
La forza sollecitatrice costante del liquido innalzato, che in- 
dicheremo con F' in ogni strato orizzontale del liquido, come in ogni 
punto della massa è sempre la stessa, e così in un punto qualunque 
di uno strato x , ascissa all'altezza, di y è F' dx. 
In un punto qualunque della massa capillare, e per conse- 
guenza in un punto qualunque della curva capillare di coordinate x x y 
essendovi equilibrio dinamico sotto l’effetto delle tensioni che solleci- 
tano le mollecole, e sotto la compressione eterea atmosferica esterna 
ne risulta che in ogni punto della curva vi ha contrasto eguale fra 
le tre tensioni rispettivamente, l’una proveniente dalla parete l’altra 
della massa del liquido, e la terza dell’atmosfera: quindi abbiamo: 
?/ 2 
F y dy = F' dx e integrando F^- = F r x. 
equazione che rappresenta una parabola col vertice alle sommità 
della curva capillare. 
Nel caso inverso in cui la tensione dell’etere in contatto della 
lastra è minore di quella che esercita sul liquido il fenomeno ca- 
pillare si presenta in forma inversa, cioè le mollecole si restrin- 
gono, o si pronunzia una parabola in senso convesso verso la pa- 
rete a limitare la massa capillare sotto la pressione esterna gra- 
vitante su tutta la superficie liquida. 
Se immergiamo in un liquido due lastre verticalmente a di- 
stanza capillare, e la ravviciniamo più o meno si verifica la legge- 
che il liquido s’innalza tra esse in ragione inversa della distanza, 
quando la natura del liquido e della parete producano innalza- 
mento. Ciò posto considerando un elemento verticale, la superficie 
che viene bagnata per una larghezza a di parete in una lastra è 
ah essendo h l’altezza cui sale illiquido: e così nella altra lastra. 
Indicando con r la distanza tra le lastre la massa innalzata in 
quella larghezza è rah. Per una distanza nr , indicando con h' l’al- 
tezza del liquido che s’innalza la massa capillare è nrali' . Siccome 
h 
l’esperimento ci dà h' — - sostituendo questo valore di li! nell’ul- 
tima espressione questa diventa rah eguale alla prima. 
Ne deduciamo che tra le due lastre, per una data natura di 
