670 
zijden van een driephasendriehoek hij drukverandering verschillende 
regels afgeleid. Is eene verzadigingskurve onder eigen dampdruk en 
hare bijbehoorende dainpknrve betrekkelijk ver van het punt F ver- 
wijderd, dan gebeurt de dampvorming uit F -f L onder volume- 
toe- en de vloeisto ('vorming nit F -f < / onder volumeafname. De 
driephasendriehoek draait bij drnkverhooging dan zoo, dat de kon- 
jngatielijn vast — damp voorop gaat ; bij drnkverlaging draait hij in 
tegengestelde richting. Laat men in tig. 2 driehoek Faa x of Fbb 1 
naar hoogere of lagere drukken draaien, dan ziet men dat deze 
bewegingen met de vorige regels in overeenstemming zijn. 
Men kan zich op kurve habn ook een maximum-drnkpunt Al en 
op kurve h x a x b x n x het bijbehoorende punt Al x denken ; de punten 
F, M en il/j liggen dan op eene rechte lijn. De druk neemt dan 
van h en n uit naar M toe. Driehoek Faa x moet dan ook eene 
andere ligging hebben als in tig. 2 geteekend ; de lijn Fa moet nl. 
dichter bij de zijde Fh x liggen dan de lijn Fa 1 . Neemt men dus 
twee driephasendriehoeken, aan verschillende zijden der lijn F Al Af x 
gelegen, dan keeren deze hunne zijden vast— gas naar elkaar toe. 
Men ziet dat dit ook met onze vroegere beschouwingen in overeen- 
stemming is. 
Men kan zich op kurve habn ook een minimumdrukpunt rn en op 
kurve li x a l b l n l het bijbehoorende punt 
denken.. Het is dan driehoek Fbb , die eene 
andere ligging moet hebben; de lijn Fb x moet 
dan dichter bij de zijde Fa liggen dan de lijn Fb. 
T n <j T <j T j,\ Wij nemen thans eene 
temperatuur T hooger dan liet maximumsubli- 
matiepunt Tk, maar lager dan het minimum- 
smeltpunt 7V van de stof F. Op overeenkom- 
stige wijze als wij voor het algemeene geval 
tig. 7 (I) hebben afgeleid, vinden wij thans een 
diagram als tig. 3. Kurve habn is circum-, 
kurve h^ajiji, exphasig. Verder is weer aan- 
genomen dat op deze kurven noch maximum- 
nocli minimumdrukpunt optreedt. Daar de punten a en a x betrekke- 
lijk ver van het punt F verwijderd zijn, geldt voor de beweging 
van driehoek Faa x bij drukverandering weer de boven aangehaalde 
regel ; men ziet dat zijn draaiing met dien regel in overeenstem- 
ming is. 
Anders is het echter met driehoek Fbb l , wiens punten b en b l 
men zich dicht bij n en n x denke. Beschouwen wij eerst het even- 
wicht F -(- vloeistof n -)- damp n x van het binaire stelsel B C. Daar 
