672 
drukverliooging dan zoo draaien, dat de lijn Fa vooropgaat. Dit is 
niet tig. 4 in overeenstemming. 
Op dezelfde wijze leidt men af dat driehoek Faa 1 , als a en og 
in de nabijheid van h en h x liggen, bij drukverliooging zoo moet 
draaien, dat de lijn Fa l vooropgaat. 
Er kunnen ecliter ook korven van geheel anderen vorm n 1. 
gesloten korven optreden; deze liggen dos geheel binnen den drie- 
hoek en zijn exphasig. Men denke zich b.v. in tig. '12 (I) den kom- 
ponentendriehoek zoo geteekend, dat het punt F op de zijde 7_>6’ligt 
en de beide korven binnen den driehoek vallen. Beide korven ver- 
toonen dan een- maximum- co een minimorndrokpont. Terwijl een 
binaire stof in het algemeen, behalve met een reeks ternaire, ook 
nog met twee binaire oplossingen in evenwicht kan zijn, is dit in 
het bovengenoemde geval dos niet meer zoo; zij kan nu slechts 
alleen met ternaire oplossingen in evenwicht zijn. 
Teekent men de verzadigingskurven onder eigen dampdruk en 
hunne bijbehoorende dampkurven voor verschillende temperaturen, 
dan kan men twee hoofdtypen onderscheiden ; deze zijn in tig. 5 
en 6 voorgesteld. In beide figuren zijn echter de dampkurven weg- 
gelaten. Bij temperaturen beneden het minimnmsmeltpunt Tp zijn 
de verzadigingskurven onder eigen dampdruk circumphasig ; bij Tp 
gaat de kurve door F en boven Tp zijn zij exphasig. In tig. 5 ver- 
dwijnen zij in een punt H op de zijde, in tig. 6 in een punt R 
binnen den driehoek. 
Beschouwen wij eerst tig. 5. De pijlen geven de richting aan, 
waarin de druk toeneemt; er is dus aangenomen dat op deze korven 
c 
