675 
In het eindpunt dezer kurve op de zijde BC (dus in de punten 
h en n van fig. 2, 3 en 4) is x = 0. Wij vinden uit (6) en (7): 
1 
RT 
-yi—y—ly—ü) 
~o (yi— P) v+ (y— y> + (P—y) F 
Om de kookpuntskurve te vinden moeten wij in (6) en (7) AdP 
door — BdT en CclP dooi 1 — DclT vervangen. Wij vinden dan: 
1 
RT 
,!/i —-y—(y—P) 
-1 
(h) 
= 0 (// J —p)H + (y-yjtj {P—y)H i 
Uit (8) volgt, dat in een eindpunt der verzadigingskurve onder 
eigen dampdruk op een der zijden (punt h en n van tig. 2, 3 en 4) 
dP 
— een bepaalde, van nul verschillende, waarde heeft, zoodat de druk 
dx 
in het eindpunt noch maximum noch minimum is. Hetzelfde volgt 
uit (9) voor de temperatuur in het eindpunt eener kookpuntskurve. 
In het binaire stelsel BC is de betrekking tusschen een P- en 7- 
verandering in het evenwicht F L -j- G gegeven door: 
f ' ''Uk _ (y t — d)R f (y— y : )»j + {p-y)H x 
\d t) x = o .(y i — (?) V -f (y—y x )v + (3 —y) V x 
Uit (8), (9) en (10) volgt nu ■ 
x = 0 
'd'1 
. dx J :r = 
0 
( 10 ) 
( 11 ) 
r — 0 
Om de beteekenis hiervan in te zien, denken wij ons eene graphisehe 
P, r l -voorstelling van liet binaire evenwicht F L G. Wij zullen 
dat gedeelte der P, 7 -kurve, waarop de druk bij Y’-verhooging toe- 
neemt, den opstijgenden tak, het gedeelte, waarop de druk bij T- 
verhooging afneemt, den dalenden tak noemen. In den opstijgenden 
dP 
tak is positief, in den dalenden tak negatief; uit (11) volgt dan 
dT 
dat - en in den opstijgenden tak het tegenovergestelde teeken 
dx dx 
en in den dalenden tak hetzelfde teeken hebben. Wij vinden dus: 
Bevindt het binaire evenwicht F L -j- G zich in een opstijgenden 
tak van zijn P, 7-kurve, dan heeft toevoeging van een derde stof 
op den druk (bij constante temperatuur; en op de temperatuur (bij 
constanten druk) tegengestelden invloed. Verhoogt toevoeging van 
een derde stof b.v. den druk (bij constante T) dan zal zij het kook- 
punt (bij constanten druk) verlagen. 
Bevindt het binaire evenwicht F- f- G -j- G zich in een dalenden 
