703 
zullen blijven gelden. Men kan zich dan voor de bepaling van de 
temperatuur van liet gas niet meer op den gasthermometer verlaten. 
Eene theoretisch geschikte methode voor de temperatuurbepaling is 
dan deze, dat men de temperatuur van het gas afleidt uit de energie- 
dichtheid van de straling, die ermede in evenwicht is. 
We beschouwen nu het evenwicht tusschen de moleculaire trans- 
latiebeweging van het gas en de straling achtereenvolgens bij twee 
temperaturen T en T clT. Het meest voor de hand ligt de aan- 
name, dat met eene toename van de energiedichtheid van het gas 
eene toename van de energiedichtheid der straling correspondeert, 
die tot de eerste in eene eindige verhouding staat, m.a.w. dat 
dU = yT*dT, (2) 
met 7 eene eindige, bij genoegzaam lage temperatuur constante waarde. 
U kan hierin de energie van de moleculaire hoeveelheid van het 
gas voorstellen, waarbij gedacht wordt dat het moleculair volume 
niet ao wordt bij het naderen tot T=0. 
Uit (2) volgt dat 1 ) 
/dU\ 
Vü01 ' 2 =° : (aï'Jr 0 < 3 > 
De betrekking (2) heeft denzelfden vorm als de overeenkomstige 
betrekking voor een vast lichaam. Inderdaad schijnt het moeilijk 
aan te nemen, dat het evenwicht tusschen de moleculaire beweging 
der gasmoleculen bij hunne botsingen tegen een vast lichaam en 
de straling door eene geheel andere wet beheerscht zou worden dan 
het evenwicht tusschen de moleculaire beweging in een vast lichaam 
en de straling. 
Uit (2) en 
2 U 
” ;,r < 4 > 
welke betrekking blijft gelden, volgt voor T= O 
(l) F =0, en d,,s @r"’ ■ • • • ■ (5) 
als S de entropie voorstelt. 
Berekent men nu de entropie-verandering, die optreedt bij de 
menging van twee ideale gassen (d.w.z. gassen, in wier toestands- 
fdU\ 
b lk merk op, dat voor de geldigheid van (3) eene afname van I evenre- 
\ dT J V 
dig aan T 8 , gelijk door (2) wordt aangegeven, niet vereischt wordt, doch dat eene 
afname evenredig aan T reeds voldoende zou zijn. 
