737 
dZ d 2 Z 
daarin a — O stelt en T constant houdt. Daar — enz. voor ,r=0 
dx dx 2 
oneindig groot worden, zullen wij stellen : 
Z =z U -f- RT x log x (I) 
zoodat alle differentiaalquotienten van U ten opzichte van x eindig 
blijven. Wij stellen eveneens: 
Z x — U l -f- RTx l log x 1 . 
zoodat voor U 1 hetzelfde geldt. Wij hebben dan : 
dZ d U 
( 2 ) 
(3) 
dZ dU dZ du dZ dU 
— v h 727 (1 -(- log x) ; — — — ; — V 
dx dx dy dy dP dP 
en overeenkomstige betrekkingen voor Z x en U x . 
De vergelijkingen 1 (II) gaan dan over in : 
dU dU 
x — - + (y-/3) — + RTx- U + S = 0 . . . 
dx dy 
dU dU 
^ + (y-lï) ^ f RTx-i\ 4- S = o . . . 
du du 
— +RT{\+logw) = 1 -± + RT{l+logx l ) . . 
o cc (/ oc i 
dU _dU x 
% dy x 
In de punten H en H, van tig. 4 — 0 (XI) is de druk gelijk Ph, 
x = 0 en aq = 0 ; verder, stellen wij y = (y) 0 en y, = ((yj 0 . Voor 
een punt in de nabijheid van BC op deze verzadigingskurve onder 
eigen dampdruk is de druk Pu -f- dP, x = ë, x, — s i; y = (y) 0 -f- V 
en y, = (y x ) 0 -f- In de punten II en H x zelf bestaat het binaire 
evenwicht F L -\- (I \ hiervoor geldt : 
dU tt „ dU dU 
(y - P v U + s = 0 v — — v • • • (8) 
dy dy dy, 
waarin de druk gelijk P H , y ~ (y) 0 , II = (y\) 0 en IJ en U x onaf- 
hankelijk van x en v, zijn. 
Wij nemen thans de voorwaarde (6) ; hieruit volgt : 
(4) 
(5) 
( 6 ) 
(7) 
x. dU dU. 
RT log — = — - 1 
x dx dx. 
Voor zeer kleine waarden van x en x, krijgen wij dus : 
log k 
1 T . fdU dU, 
Livn — — 
RT V dx dx. 
of 
§! = K 
(9) 
( 10 ) 
( 14 ) 
waarin K uit (10) bepaald is. 
Verslagen der Afdeeling Natuurk. Dl. XXII. A u . 1918/14. 
50 
