741 
Wii beschouwen nu enkele gevallen. 
dH 
1°. F smelt onder volumetoename. (F>v). > 0. en F x 
positief. 
a S>S X . Uit (26; volgt: de verzadigingskurve onder eigen damp- 
druk is een parabool, die BC in H raakt, maar verder buiten den 
driehoek ligt. [tig- 5 (XI)]. 
b. S < S, • Uit (26) volgt: de verzadigingskurve onder eigen damp- 
dmk is een parabool, die BC in H raakt en verder binnen den 
driehoek ligt. [tig. 6 (XI)]. 
2°. F smelt onder volumeafname. ( U< v). < <»• 
Wij nemen weer S en S x met tegengesteld teeken. 
Als onder 1°. a. Men denke zich in tig. 5 (XI) het punt H aan 
de andere zijde van F, dus tusschen F en B en H 1 tusschen F en C. 
Uit (18) volgt dat ij met dP van teeken verandert, daar in het 
punt F[ de coëfficiënt van dP negatief is, zoo moeten ij en dP 
tegengesteld teeken hebben. De druk neemt dus toe in de richting, 
waarin ij afneemt en omgekeerd. Men ziet dat dit met de richting 
der pijltjes in fig. 5 en 6 (XI) in overeenstemming is. 
Wil men den invloed eener kleine T-verandering op de ligging 
der door H gaande verzadigingskurve onder eigen dampdruk kennen, 
dan moet men in de vorige reeksontwikkelingen ook nog termen 
dü TT _ . 
met d T opnemen . Nu is U= Z — R Tx log x dus — — H R% log x 
• du L, 
dus in het punt FL {x = 0) zelf — — F- 
ÜH irn 
In het rechter lid van (12) komt dus bij — — dl en termen met 
dH l 
IdT en ij dl 1 -, in het linker lid ——dl. 
In (13) komt bij {FL — ij y ) dT ; in (14) {H— no )dT-, ter onderschei- 
ding van de coördinaat ij is de entropie van de vaste stol 1 door 
ij u aangegeven. 
In het eerste lid van (16) komt nu {y —pi) (#— ij„) dT ■ in het 
tweede lid {y — j3) {H x — ij <_•) bij. 
Uit (13) volgt: 
dH 
uit (14) 
