742 
tiVi = F 
dV : 
fyi 
dP+ ... 
Daar wij in (16) deze waarden moeten substitueeren blijkt dat wij 
de andere termen kunnen verwaarloozen. Daar 
A W 
(P—yi) H + iVi—y) Vo + (y—P) h x — iy—p) 
is, zoo krijgen wij : 
2 RT 
of na herleiding : 
2 RT .K 
Vi —P—(y- 
-P) | 
§ = « . dl» + (y-p) . 
T 
A W 
~T~ ' 
dT 
en 
2 RT . K\ 1 
1 — 
S 
s 
s. 
%=t{y—y i) 
d-i 
dP 2 
dP- 
A W 
T 
dT 
(27) 
t 3 (y-y i) 
(n — 
ÖF 
dy 
dH 
dP* 
A 1F 
n — 
T 
dT . (28) 
Uit (28) volgt dat niet alleen de verzadigingskurve onder eigen 
dampdruk, die door H gaat, maar ook die, welke in de nabijheid 
van H liggen, parabolen zijn. 
In punt H van fig. 5 — 6 (XI) is A W negatief, ligt H aan de 
andere zijde van F, dan is A W positief. Uit (28) volgt nu : 
ligt de in >H rakende kurve buiten den driehoek [fig. 5 (XI)] dan 
schuift zij bij. (T-verlaging er binnen [kurve hn in fig. 5 (XI)]. 
ligt de in H rakende kurve binnen den driehoek [fig. 6 (XI)] 
dan schuift zij bij 7 7 -verhooging er binnen [de gesloten kurve in 
fig. 6 (XI)] en bij (T-verlaging er gedeeltelijk buiten. Men moet zich 
kurve hn van fig. 6 (XI) dus door een buiten den driehoek liggend 
stuk hn gesloten denken : dit gedeelte heeft echter geen physische 
beteekenis. 
In tig. 1 zijn door F drie kurven geteekend; Fl is de vloeistöf- 
kurve van het veld L — G bij de temperatuur Tp en den druk 
F F dus bij het minimumsmelipunt van F; FK is de kookpuntskurve 
en Fs de verzadigingskurve onder eigen dampdruk. De beide eerste 
kurven zijn slechts ten deele geteekend. Wij brengen nu in F aan 
elk dezer kurven eene raaklijn. Met behulp der formules uit de 
vorige inededeeling vindt men: 
voor de raaklijn aan de vloeistofkurve ( Fl ) van het veld LG : 
RT + (yi—P) s 
dj 
dx j i 
^-1 
x 
(y i—P) t 
(29) 
i 
