795 
2 . Voor wij na de nieuwe betrekking tusschen de kritische groot- 
heden aangeven, welke eenigen tijd geleden door mij werd gevonden, 
zij nog even geresumeerd de uitkomsten der voorgaande Verhandeling, 
wat de tusschen de kritische grootheden bestaande betrekkingen betreft. 
Wanneer b = f{v) wordt aangenomen en door b'k en b"jc wordt 
aangegeven 
öZA 
dvj 
I en 
k 
dv 2 
, terwijl vk'-bk=r wordt gesteld, zoo 
volgt uit de toestandsvergelijking 
in de eerste plaats, door 
1434 e. v.j : 
p 
RT 
a 
1 
1 
v 2 
'dp 
en ( 
'<?P\ 
dv. 
) T \ 
(«) 
=: 0 te stellen ( 1 . c. p. 
i- — 1 
1 —Vu 
r 3 1— V.A 
wanneer p"j £ = v\ . b " /c : (1 — b'i c ) is. 
(1) 
Verder is 
RT k = 
27 b k 
waarin 7, = 
27 (r-1) 
,3 
1 a 
Pk — 27 ^ fys ’ 
A.= 
27 
2 
1 —Vl 
1 2 
(2) 
r 
1 —b'k 
— 1 
Hierin zijn ?. x en A 2 nimmer ver van 1 verwijderd; bij stoffen, 
welke het meest afwijken van die, welke aan de ideale van dek 
Waals ’sche toestandsvergelijking zouden beantwoorden — deze 
laatste voortaan bij verkorting „ideale stoffen” genoemd — zijn 
en A 2 beide = 0,98. 
Voor den z.g. kritischen coëfficiënt s = RTk ■ pkVk wordt gevonden: 
X . 8 
» = ( 3 ) 
A 2 r 
waarin dus ? n : wel altijd = 1 mag gesteld worden. 
Tengevolge der genoemde betrekkingen wordt nu de gereduceerde 
toestandsvergelijking, wanneer p:p/. = e, T : T\ c — r m , v\v k = n, 
b : Vk = P gesteld worden : 
27 : A. r . 
(n — (3) = sm (6) 
Een ander stel betrekkingen wordt gevonden door invoering van 
2 ’ dp 
den kritischen drukcoëfficient f = 
laar hierbij moet reke- 
p d r T J i- 
ning worden gehouden met de temperatuurafhankelijkheid der groot- 
