807 
indeelen, gaande van de klasse der „grensstof ’ met hoog moleculair- 
gewicht, en der gewone stoffen, tot die der „ideale stof niet extreem 
lage kritische temperatuur, waarbij ƒ = 4, r = 3 en s= s / 3 zou 
worden. Maar zelfs Helium (zie de tabel) is daarvan nog een eind 
verwijderd. 
In een volgende verhandeling zullen wij de gedaante der functie 
^ __ ƒ ^ behandelen en de gevonden uitdrukkingen toetsen aan de 
waarden van b, welke ik voor Ar gort heb berekend. 
Reeds nu wil ik mededeelen, dat van de vele uitdrukkingen, welke 
aan de betrekkingen (21) voldoen, d. w. z. die bij T k de daar aan- 
gegeven waarden van b' k voor p" k geven, slechts één type tot een- 
voudige uitkomsten voeren \), o. a. ook (met voorbehoud, zie later) het 
reeds vroeger door Kamerlingh Onnes voorgestelde exponentieele type 
— a (v^—v 0 ) 
b = bg — (bg — b 0 )e 
Reeds in 1901 (Archives Teyler (2) T VII, Troisieme partiei toetste 
ik (zie p. 14 c. v.) de waarden van b bij H 2 en C0 2 aan deze ver- 
gelijking 2 ). en vond een goede overeenstemming. Maar dat ik toen 
afwijkingen vond t. o. v. der kritische grootheden, ligt eenvoudig 
hieraan, dat ik destijds b g niet veranderlijk met de temperatuur 
aannam, zoodat b.v. waarnemingen van H 2 bij 0° C. allerminst uit- 
sluitsel kunnen geven aangaande grootheden bij —241° C. 
Het is natuurlijk slechts van formeel belang wanneer in boven- 
staande en andere betrekkingen tenslotte b g en a 0 worden vervangen 
door kritische grootheden, zoodanig dat aan de betrekkingen (21) 
wordt voldaan. Maar dit in de volgende Verhandeling. 
Fontanivent sur Clarens, Januari 1914. 
i) Ook de v. d. WAALs’sche betrekking in den algemeenen vorm — — 
f 
1 — 
b-b 0 V 
bg b 0 
met b 0 konstant geeft volkomen onmogelijke uitkomsten, 
o.a. n varieerende tusschen 8 en 30. 
2 ) Men ziet gemakkelijk in, dat de daar gebruikte betrekking, lil. 
b=b ao (l — Oe ' 6 =°) 
door het invoeren van passende substituties voor 5 en f5 met de bovenstaande 
betrekking identiek is. 
