890 
Daardoor wordt (e ) : 
b-h = (b t -b 0 ) 
b'k O + 1 
1 — 
1 — b'k 6 
waarin 6 door (c) is bepaald. Immers (cj wordt nu: 
• (26) 
P = 
bk 
1 - b'r 
(0 + 1 ) 
gevende 
6 + 1 = (1 - Uk) — — - (26«) 
Oyt — 
Maar ook hier blijft bij v 0 , b 0 de convergentie uit. Bij kleine waarden 
van bk — b 0 nadert (26) nl. tot 
aangezien 1 — b'k en {6 + 1) : 6 alsdan tot 1 naderen, terwijl binnen 
[ ] wederom 1 is weggelaten tegenover (vk : Vf)°, dat tot oneindig 
nadert. Het eerste lid is =1, terwijl het tweede tot 0 X a°°, derhalve 
weer tot oo nadert. 
Ook wanneer (v — v 0 )~ 6 was aangenomen, zouden wij dezelfde 
onmogelijkheid hebben gevonden ; zelfs nog verscherpt, aangezien 
dan (vk ■■ v 0 ) v,c '' ( 6 ^ — 6() ) zou geworden zijn [_(v/ c — v 0 ): (v 0 — y 0 )]('’^ — ï ’ u ) , ( ifc ~ / ''°), 
waardoor bij alle waarden van bk — b 0 het grondtal der macht tot 
oo zou naderen. * 1 ) 
Men kan op dezelfde wijze nog de functies beproeven, waarbij in 
plaats van v : geschreven wordt v \{b — b 0 ). De functien — f' (y) 
en f " ( v ) worden dan wat ingewikkelder, maar de divergentie bij 
v 0 , b 0 blijft bestaan. 
En wat de vergelijking van van der Waals betreft in den alge- 
rneenen vorm 
o = f 
v — b 
1 
b — b„ 
(27) 
de z.g. „toestandsvergelijking van het molekuul” — deze leidt tot 
zóó ingewikkelde uitdrukkingen voor ƒ en n, teneinde aan de betrekkin- 
gen (24 y te kunnen voldoen, dat aan die uitdrukkingen onmogelijk eenige 
physisehe beteekenis is toe te kennen. Ook wanneer v — ódoorv — v 0 
wordt vervangen. Wij zullen op al deze berekeningen dan ook niet 
ingaan, en de uitvoering daarvan aan den lezer overlaten. 
Voor wij van al deze soort van functies afstappen, welke alle tot 
/ 6 Q / 3 
1 ) Ook de onderstelling f (v) = (— — — J — ( ) leidt tot dezelfde onmoge- 
lijkheden. 
