892 
Nemen wij algemeen : 
. . ( 27 “) 
en berekenen wij dan ƒ en n bij gegeven waarde van O, dan blijkt 
spoedig dat alleen vereenvoudiging intreedt, wanneer 0 = n is. Ook 
bet constateeren van dit feit zij aan den lezer overgelaten. 
Wij zullen dus alleen het geval uitwerken, dat in (27°) van den 
aanvang af 6 = n wordt gesteld. Maar vooraf nog ééne opmerking. 
De vergelijking (27a) is een bijzonder geval van den algemeenen 
aanzet 
waarin f(y) bij v = oo tot 0 nadert. Hiervoor kan echter ook worden 
geschreven : 
wanneer f (v 0 ) = Lim f{v) bij v = v 0 door a wordt aangeduid. 
Nemen wij thans voor ƒ (v) de bijzondere functie [(/; — b 0 ) : (v — v 0 )] d , 
dan gaat dit over in 
hetgeen met (27a) overeenstemt, daar a hetzelfde als ƒ beteekent. 
Den van der WAALs’schen Vorm kunnen we dus opvatten als een 
bijzonder geval van den geheel algemeenen vorm (28), wanneer nl. 
voor f(y) eenvoudig wordt genomen {b — b 0 ) : (v — v 0 ) en niet deze 
verhouding tot een zekere macht; terwijl ook bij van der Waals 
v — v 0 door v — b is vervangen. 
Maar terwijl de v. d. WAALs’sche vorm met n = 2, 6 = 1 , f= 1 
of meer een physische beteekenis heeft, verband houdende met de 
deformatie van het molecuul door druk en temperatuur (welke de- 
formatie in onze theorie — zie § 1 van het voorgaande stuk — 
verwaarloosbaar wordt geacht, en daarom buiten beschouwing is 
gelaten), mist onze formule voorloopig een dergelijke beteekenis, en 
moet zij alleen worden opgevat als een empirische betrekking — 
even als zoovele reeds, zooals de vergelijking van de rechte middellijn, 
die voor den dampdruk, enz. — waaraan wellicht later een physische 
ondergrond kan worden verleend, verband houdende met de ver- 
schillende factoren, die tot een schijnvo rand erin g van b aanleiding 
geven. 
of nog algemeener : 
(28) 
