I 
in liet geval sub 3° zooals h x ii 2 (of h 2 n ,). Wil men in tig. 2 de drie- 
p basen driehoek en Ban x en Bbb x hun stand laten behouden, dan 
moeten de pijlen in tegenovergestelde richting wijzen en neemt de 
temperatuur dus van h uit naar n toe. 
Uit de vorige afleidingen volgt in welke richting de driephasen- 
driehoeken vast — vloeistof — gas draaien bij drukverandering (bij con- 
stante T) of bij temperatuursverandering (bij constante P). Hieruit 
volgt ook de invloed van een derde stof op den druk (bij constante 
T) of op de temperatuur (bij constante P) van het binaire even- 
wicht B + L + G. 
Men kan deze uitkomsten ook langs den volgenden weg afleiden. 
Wij stellen de hoeveelheid A eener phase door x (of x x ), de hoe- 
veelheid C door y (of y x ) en de hoeveelheid B door 1 — x — y (of 
'1 — x x — y x ) voor. Wij leggen dus den oorsprong van ons coördinaten- 
stelsel in het hoekpunt B, de X-as langs zijde BA en de X-as 
langs zijde BC van den driehoek. Voor de verzadigingskurve onder 
eigen dampdruk van B geldt dan : 
(xr -f- ys) clx -\~ ( xs + yt) dy = Ad F (3) 
O, — «) r + {y x — y) *] dx -f [(x x — x)s -f (y x — y) «] dy = CdP (4) 
Om de kookpuntskurve te hebben moeten wij in (3) AclP door 
— BdT en CdP door — DdT vervangen. 
In het eindpunt dezer beide kurven op de zijde BC is x = Ü; 
wij vinden dan ■ 
1 SdP\ _ x 
RT ' J, =0 " L Vy 
!h 
y 
Vi 
*1 
i 
en 
dT 
1 / x 
W (5) 
RT* \dx ) x =0 
In het eindpunt dezer beide kurven op de zijde BA is y = 0; 
wij vinden dan : 
y i ® x i y i 
y 
1 / dP\ y x 1 / dT\ , x 
RT \dy ) y=ü A Vx RT 2 \dy J v — 0 A Wx ^ ^ 
Hierin is : 
A V x = V 
tb . 
- (V-v) 
X 
X , 
A W x 
1 x 
A V y = V x -v-'B(V-v) 
y 
L W, y x 
1 y 
Men vindt hieruit gemakkelijk dat de betrekking 11 (XI) en de 
daaruit afgeleide regels ook gelden bij toevoeging van een derde 
stof aan een binair evenwicht B -(- L -f- G. 
Wij kunnen, evenals in de vorige mededeeling, ook in (5) en (6) 
