932 
de perspectievische concentraties S en ^ van de nieuwe stof invoeren. 
S is dan het stuk dat door de lijn B- vloeistof, S 1 het stuk dat door 
de lijn _ö-damp van de zijde CA (fig. 2) wordt afgesneden. Ligt het 
binaire evenwicht B -f- L -j- G op BC K x = 9), zoodat A de nieuwe 
stof' is, dan moet men deze stukken natuurlijk van C uit meten ; ligt 
het binaire evenwicht op BA (y = 0), zoodat C de nieuwe stof' is, 
dan moet men ze van A uit meten. 
Ligt het binaire evenwicht B + F -j- G op zijde BC{x = 0), dan 
vindt men : 
S = 
X 
«A-y 
en 
‘L 
Substitueert men hieruit de waarden van y en y 1 in (5) dan 
vindt men : 
Daar en <$, zeer klein zijn is (1 — S t ) : ( 1 — S) — 1 gesteld. 
Ligt het binaire evenwicht B -f- L -)- G op zijde BA (y=0), dan 
vindt men uit (6) 
en 
JL ( d I\ 
BT ' \dy )y—Q BV,' y\ SJ 
... ( 8 ) 
-L.rin 
Rï" \<k, WL X y V SJ ' 
Men' ziet dat (7) en (8) met (14) en (15) (XI) overeenstemmen; 
men kan hieruit nu voor de toevoeging van een nieuwe stof aan 
het binaire evenwicht B L -(- G dezelfde regels afleiden als in 
mededeeling XI voor het evenwicht F -(- L -f- 'G is geschied. Men 
moet hierbij echter bedenken dat thans S en *Sj positief zijn. Men 
ziet dat de ligging der driepbasen-driehoeken in fig. 2 met deze 
regels in overeenstemming is. 
In mededeeling XII hebben wij op verschillende wijzen vorm en 
ligging afgeleid van de verzadigingskurven onder eigen dampdruk 
in de nabijheid van het maximumtemperatuurpunt en van de kook- 
puntskurven in de nabijheid van het maximumdrukpunt van het 
binaire evenwicht F L - f- G. 
Dit alles geldt ook als de vaste stof een der komponenten is. 
Hierbij moet men echter in het oog houden dat in het binaire stelsel 
B -\- L A~ G niel altijd een druk- en temperatuurmaximum optreedt, 
