1105 
V— r„ 
= 2 ' 
b-b n f 21> y341 320 z' 6— 6 n V> 3 i 
10 
21 21 
rJ 
'0 ' “ 1 \ b o 
21,3 21,3 
(bg — b 0 ) : è 0 = 0 , 1 V' 341 : 320 ; a 0 = 7„ ^341 : 21 
waaruit volgt: 
(fy—ö.) : 6 0 = 0,1003 ; ® 0 = 0,05428, 
zoodat wij • vinden (b.v. bij een Helium - isotherm bij hare kritische 
temperatuur) : 
b : bo 
1.1003 
1.1 
1 
v:v 0 
CO 
3.1* 
1 
{b— b 0 ) ■ (v—v 0 ) 
• 
0 
0.0476 
0.0543 
En eindelijk zou men bij y =■ 0,50 ( T~ 0), waar b onveranderlijk 
is, vinden b:b 0 =l bij alle waarden van v : v„, terwijl (b — b 0 ) : (v — v 0 ) 
steeds =0 is. 
Gaan wij teu slotte nog eens na volgens welke wet ot benaderde 
wet de gevonden waarden van x 0 — d.w.z. van de eindrichting van 
de kromme b = f{v) — met y of T verandert. 
, 1 I n / 4y (y4-l) 
Uit (38i) volgt x 0 = (2y— 1) X 4 ,_ 1 • Wij zullen 
zien dat hierin de factor van 2y — 1 vrijwel constant is tusschen 
y = 0,75 en y — 0,55. 
v = 0.90 
0.75 
0.70 
0.65 
0.60 
0.55 
0.50 
x 0 = 0.386 
0.263 
0.215 
0.164 
0.110 
0.0543 
0 
x 0 :(2y— 1) = 0.482 
0.526 
0.538 
0.547 
0.551 
0.543 
0.5 
Zondert men 0,482 bij y = 0,9, en 0,5 bij y — 0,5 uit, dan is de 
middel waarde der andere waarden 0,541, en men kan dus met 
eenige nauwkeurigheid schrijven : 
= 0,54 (2y — 1). 
0 / 0 
Maar aangezien 2y — 1 — 0,038 \/ T is, zoo heeft men ook : 
6 - 6 . 
Lim = 0,02 j/ 7’, 
( 39 ) 
74 * 
V 
