1132 
gel ijk waardige graden van vrijheid, en was er geen aanleiding aan 
twee ervan, die samen een rotatie om het andere atoom zonden 
voorstellen, het gewone equipartitie-bedrag toe te schrijven en aan de 
derde, (de trilling in de richting van den voerstraal) het bedrag V 
van de formule van Planok. 
Om hierin verbetering te brengen zullen wij moeten zorgen, dat 
de graden van vrijheid niet gelijkwaardig blijven. Het zal dan niet 
meer geoorloofd zijn het eene atoom als een punt te beschouwen, 
dat zich in het quasi-elastische gebied van het andere beweegt. Wij 
zullen dan de volgende onderstellingen invoeren. Ieder atoom zal 
een punt P hebben, dat wij de pool zullen noemen. De lijn van 
het middelpunt M naar de pool zullen wij as noemen. Om de pool 
zal zich een quasi-elastisch gebied G bevinden. Twee atomen zullen 
nu gebonden zijn, wanneer zij met hun polen in eikaars gebieden 
G liggen. De potentieele energie zal minimum zijn, wanneer de 
polen samenvallen en bovendien de assen in eikaars verlengde liggen. 
Wij zullen de volgende coördinaten invoeren voor de tweeatomige 
moleculen : 
le de drie coördinaten van liet zwaartepunt x z , y~, z z . De hieraan 
beantwoordende kinetische energie zal 
3 
— 6 zijn. 
2 J 
2e. De afstand der atoomcentra, of liever de verplaatsing in de 
richting M x M 2 der punten P x en P., van uit den evenwichtsstand 
(waarin zij samenvielen). Deze verplaatsing zullen wij r noemen ; 
zij zal aanleiding geven tot trillingen met trillingsgetal r, waarbij 
de potentieele en de kinetische energie ieder gelijk aan ~ IJ zal zijn. 
Se. Verplaatsingen van P x en P 2 ten opzichte van elkaar loodrecht 
op M x M,, of, wat op hetzelfde neerkomt, draaiingen van de assen 
uit den stand M x .1/,. Deze coördinaten zullen aanleiding geven tot 
rotatietri Hingen. In overeenstemming met Rutherl'’ord, Pf.rrin en 
anderen zal ik aannemen, dat het traagheidsmoment van het atoom 
zéér klein is, zelfs vergeleken met ma . 2 (m = massa, a — straal van 
het atoom). Dan zal de frequentie dezer rotatietriHing groot zijn 
vergeleken bij r. In verband daarmee zullen wij de energie dezer 
trillingen nul stellen en geheel van mogelijke atoomrotaties afzien. 
4e. De rotatie van het molecuul. Hiervan mogen wij bij alle 
experimenteel onderzochte gevallen van evenwicht aannemen, dat 
zij twee graden van vrijheid vertegenwoordigen, die het equipartitie- 
bedrag vertoonen, terwijl de rotatie om Al x M 2 praktisch een energie 
nul heeft. Wij zullen den stand van de as van het molecuul voor- 
stellen met behulp van den lengte- en den breedte-lioek « en /i. 
