1177 
incongruente smelten van F -j- F' , en V x de volumetoenarae bij 
deze reactie, zoo is W x positief, terwijl V x zoowel positief' als negatief 
zijn kan. Denkt men zich in een P,T- diagram het quadrupelpunt 
F F' + L 0 -f- G ti en de van dit punt uitgaande binaire (congruente 
of incongruente) smeltkurve F- j- 1 ' i ' -j- L a , dan zal de kurve van 
liet ternaire evenwicht F - j- !■' -j- P -j- G deze binaire smeltkui\ r e in 
het quadrupelpunt raken. 
In het quadrupelpunt F- f- F' — j- Z/ 0 — j— G 0 kan tusschen de phasen 
L 0 , G 0 en F steeds de reactie : 
(i/i-fi) hoev. L 0 -j- (P — !l) hoev. G 0 -j- (y yP) hoev. b — 0 (29) 
plaatsgrijpen. De entropie- en volumeverandering bij deze reactie zijn . 
(2/i — t 3 ) H + (P— H i + (y—y i) ( 3 °) 
(lh — (3) V -f- {$—y) V ! + (y — l Ji) v - • ■ • • ( 31 ) 
Uit de waarden van V x > Y a , H x en H\.x [(18) (20)] volgt, dat 
wij voor (30) en (31) ook kunnen schrijven : 
(P-y)H lx -((i-y 1 )n x ( 32 ) 
en 
(l3—y)V Lx — ($-y 1 )V x ( 33 ) 
Nu stelt (30) en dus ook (32) de entropietoename voor, als bij de 
reactie tusschen L „ , G 0 en F in het geheel (i—y hoeveelheden damp 
gevormd worden; (31) en (33) stellen de volumevermeerdering bij 
deze reactie voor. Hieruit volgt : als tusschen de phasen L 0 , G 0 en 
F eene reactie plaats vindt, zoodat er ééne hoeveelheid damp ontstaat, 
dan is de entropietoename : 
- 
F- 
-- 1 ƒ/, . . . 
(34) 
P- 
-y 
dus de 
warmte, 
die men 
moet 
toev 
meren : 
m.x - 
P- 
3- 
Ly ‘ w„ . . 
— y 
( 33 ) 
en de 
volumetoename •. 
\ 
Vlx- 
P- 
V. . . . 
P - 
- y 
Den! 
een 
wij 
ons nu 
in een 
P, T-diagram 1 
iet quadrupelpunt 
F G-ï 
M- 
-j- G 0 en de van 
dit 
punt uitgaande 
binaire oplossings- 
kurve onder eigen dampdruk van F, dus de kurve b -f- L a -j- G a , 
dan is hare richting in het quadrupelpunt door 
TDi. a 
P—y i 
P—y 
w x 
V V 
V i x V % 
P-y 
dP 
t — 
dT 
( 37 ) 
