1179 
onze vorige beschouwingen slechts de stof F' door het Ys te ver- 
vangen. Wij hebben in (18; — (21), (25) en (26) dan slechts ft' = 0 
te stellen ; onze vorige uitkomsten kunnen wij dan op de volgende 
wijze samenvatten : 
Het kryohydratische punt van eene stof wordt door toevoeging 
van eene nieuwe stof steeds verlaagd, als men den druk konstant 
houdt; in het algemeen is dit ook het geval als deze toevoeging 
onder eigen dampdruk geschiedt. In het laatste geval kan de tem- 
peratuur echter, alvorens te dalen, ook eerst een weinig rijzen ; dit 
kan echter alleen dan, als de limietverhouding 
van de nieuwe 
stof in F Ys -\- L 0 + G 0 zeer groot is en bij de vloeistofVorming 
uit F- f- Ys het volume toeneemt. 
De dampdruk van het kryohy dratisc.be punt kan door toevoeging 
van de nieuwe stof, naar gelang van de waarde van 
ot 
dadelijk dalen of, alvorens te dalen, eerst rijzen. Dit laatste is zeker 
het geval als ook de temperatuur eerst een weinig rijst, maar kan 
ook dan, als de temperatuur dadelijk daalt. 
In al onze vorige beschouwingen over het evenwicht F F' F 
L -(- G hebben wij aangenomen dat de vier phasen verschillende 
samenstelling hebben ; wij zullen thans het geval beschouwen dat 
twee dezer phasen dezelfde samenstelling hebben. Dit zal o.a. het 
geval zijn als F en F' modificaties van dezelfde vaste stof zijn ot 
ook als F of F' een der komponenten is en de damp slechts alleen 
uit deze komponent bestaat. Dit laatste is b.v. het geval voor de 
kryohydratiscbe kurve onder eigen dampdruk F -f- Ys -(- L -f- G 
als van de drie komponenten alleen het water vluchtig is en de 
gasphase dus alleen waterdamp bevat. 
Beschouwen wij eerst het laatste geval, wij nemen dus de kryo- 
hydratische kurve onder eigen dampdruk F- j- Ys -J- G -J- L en 
stellen voorop dat het gas alleen waterdamp bevat. De uitkomsten 
blijven natuurlijk evengoed geldig, als men het ys door een anderen 
komponent vervangt. Wij moeten thans in onze vorige beschouwingen 
a' = 0, [3' = 0, x 1 — 0 en y 1 — 0 stellen ; hieruit volgt ■. E = ay - 
(3,t en E x = 0 ; uit (6) volgt V xl — V 1 — v' en H lX = H l — v' ■ Uit 
(10) volgt nu: 
dP _ H lX r t ’ 
clT ~ V vX ~~ V 1 — v’ ' 
(40) 
Hierin stellen H x en D, de entropie en het volume van het gas, 
