U 80 
dus van den waterdamp voor ; t]' en v' zijn de entropie en het 
dP 
volume van het ys. Hieruit volgt dus dat — voor het ternaire 
dl 
evenwicht F- f- Ys L - j- G en voor het unaire evenwicht Ys -f- 
waterdamp hetzelfde is. Ook zonder berekening is dit wel duidelijk; 
neemt men n. 1. uit liet ternaire evenwicht F Ys -f- L -f- G de 
vaste stof F en de vloeistof L weg, dan houdt men, daar G alleen 
uit waterdamp bestaat het unaire evenwicht Ys -f- waterdamp over. 
Denkt men zich in een P, 1 -diagram de sublimatiekurve van het 
ys en de kryohydratische kurve F -)- ys -f- L -j- G geteekend, dan 
moeten beide kurven dus samenvallen. Daar de eerste kurve experimen- 
teel bekend is, zoo kent men dus eveneens de kurve F -|- ys -(- L -)- G. 
Een kryohydratische kurve onder constanten druk (dus het even- 
wicht F -f- ys -j- L) heeft in het concentratiediagram haar maximum 
temperatuurpunt in haar snijpunt met de lijn, die de beide vaste 
p basen en ys verbindt. Dit is ook het geval met de kryohydra- 
tische kurve onder eigen dampdruk. In het snijpunt dezer kurve met 
de lijn F—ys is nl. ay — &x, dus E — 0. Uit (11) en (12) volgt dus 
dP=0 en (IT — 0. In dit snijpunt zijn druk en temperatuur of 
maximum df minimum. Om nader te onderzoeken of er een maximum 
dan wel een minimum optreedt, gaan wij uit van de evenwichts- 
voorwaarden voor het stelsel F -j- ys -\ - L -\- G. 
Deze zijn : 
dZ dZ 
* v + y s — z +i> = o 
d.r o y 
dZ dZ 
u y b y b ^ 
dx dy 
S = 0 en z, - g' 0 
Uit de eerste dezer voor waarden volgt nu : 
/ ö v d V 
xr -j- ys) dx -f- [xs -\- yt) dy -j- x (- y 
dx 
dH 
dy 
dr ds 
H * + «T- 
dy 
V p-v’ )dP 
dH 
dx 
dr 
ds 
dx 2 
öy 
y 
} y 
H - b V ) dT -f- h ( r -f .* — -f- y — 
, . ds dt \ 
dxdy p k ( t P x — + y dy 2 -f R-. 
(41) 
(42) 
Uit de tweede volgt 
/ dU dV \ 
(ur -f fis) dx -f- (as + ft) dy -f ( a- f- /3— P v' — v ) dP 
v dx dy J 
/ dH d H , \ f dr ds\ 
“ar + ‘ J y7 + ,i + 
dr ds \ / ds dt \ 
+ 1 " y + 11 yj dxd,J + * (“ y + * yj i,J% + s = 0 
(43) 
