1181 
Hierin bevatten R en R' termen met dPdx, dTdx, enz. die wij 
echter, zooals verder blijken zal, kunnen verwaarloozen. Hit de 
derde voorwaarde volgt: 
( Vj'—v') dP — (ƒƒ,— ij') dT = 0 (44) 
waarin de. termen van hoogere orde ook verwaarloosd kunnen 
worden. Daar in het snijpunt der kurve met de lijn 7' ys ay — fix 
is, zoo kunnen wij in (43) substitueeren: a = lx en £ = /y. Trekt 
men nu (42) van (43) af, nadat men (42) met * vermenigvuldigd 
heeft, dan vindt men : 
{A(F— v') + v'— dP— {?.(ƒƒ— y) + n'—- n\ dT ) ' _ _ ( 45) 
= \).(rdx 2 -\- 2 sdxdy -j- tdy~) 4~ P ^ 
Substitueeren wij nu de waarde van cly uit (43) in (45); uit (4o 
blijkt dat wij kunnen volstaan met 
(as -f- fit)dy = — (ar @s)dx 
en dat wij de termen met dP, dT, enz-* kunnen verwaarloozen). 
Voor het tweede lid van (45) kunnen wij dan schrijven : UQ. dx\ 
waarin Q positief is. Uil (6) volgt dat wij voor den coëfficiënt van 
dP en dT kunnen schrijven V x en H x \ (45) gaat nu over in: 
V r . dP—Hr ■ dT = 1 • - ■ ■ . Q . dx 2 (46) 
X 
Uit (44) en (46) volgt : 
2.V \Hj;( V' - v') - V x (ƒƒ, - r t ')\ dP— - a-(H x -r/) Qdx\ (47) 
2.x- [fUV.-v 1 )- Vx (H—d) I dT = - a(V x -v') Qdx 2 . (48) 
Daar V, — v' = Vi. x en //, — ij' = H\. x zoo ziet men uit (24) dat 
de coëfficiënten van dP en dT in (47) en (48) posi tiet zijn. dP en 
dT zijn dus bij eerste benadering nul, bij tweede benadering nega- 
tief, zoodat druk en temperatuur maximum zijn. 
Men kan de vorige uitkomsten op de volgende wijze samenvatten: 
in een P, (T-diagram vallen de sublimatiekurve van het ys en de 
kryohydratische kurve onder eigen dampdruk (F ys -f- L Q) 
samen. De kryohydratische kurve onder constanten druk heelt haar 
maximumtemperatuur in het zuivere oplossingspunt van /’ ; de krv o- 
hydratische kurve onder eigen dampdruk heeft in dit punt haar 
maximumtemperatuur en -druk. 
Als F eene binaire verbinding is dan moeten wij in de voor- 
gaande beschouwingen niet alleen a! — 0, = 0, x x — 0 en y x = 0 
maar ook nog a' = 0 stellen. 
Hieruit volgt dan E——$x, ^ — 0, I l* — V i ~ v en R\.x z=: 
H l — Uit (10) volgt nu weer: 
dP _ H—r/ 
dT V x -v' 
• ( 46 ) 
