de lijn CF, dus dat de vloeistof eene zuivere oplossing van F is. 
Wij vinden dus : langs eene verzadigingskurve onder eigen damp- 
druk van eene ternaire stof is in de zuivere oplossingen de druk 
maximum of minimum. 
Om te onderzoeken voor welke der beide zuivere oplossingen 
de druk maximum en voor welke hij minimum is, voegen wij bij 
het eerste lid van (2) nog de termen : 
dr ös \ 
Fy ~r~ 
dx dx J 
| *' +| s+ "S + 4 j 
U 
dxdy ■ 
ös dt\ 
W 
en bij het eerste lid van (3) nog : 
dx- -f- 
( 
dr 
«— -\-p 
()y 
dxdy p 
1 
2 
dy 2 + •••• 
Wij trekken nu (2) en (3) van elkaar af, nadat (2) met a en (3) 
met x vermenigvuldigd is. Substitueert men verder voor A en C 
hunne waarden, dan vindt men : 
1 
— a ( rdx - -f- 2 sdxdy -f- t dy-) — [ (x — «) F, -j- u V — xv\dP. . (5) 
Stellen wij nu de volumeverandering, als bij de reactie tusschen 
de p basen F, L en G ééne hoeveelheid damp ontstaat, door A V 1 
voor, dan gaat (5) over in : 
1 
— a {rdx 2 -f 2 sdxdy + tdy 2 ) = {x — a) A V l X dP . . . (6) 
Beschouwen wij nu in fig. 1 de zuivere oplossingen van F, dus 
de oplossingen der lijn Ch. Voor punten tusschen C en F is 
x a B, voor de andere is x — a p> 0. Beschouwt men alleen de 
oplossingen der lijn Ch dan kan men het stelsel F -\- L -f- G als 
binair beschouwen. Denkt men zich een P, 7 -diagram van dit stelsel, 
dan is H het maximumtemperatuurpunt. Hieruit blijkt dat AV 1 
negatief is tusschen H en F, positief in de andere punten der lijn 
Ch. Hieruit volgt : 
{x — a) A F, is negatief in punten tusschen C en H, dus voor de 
waterrijke oplossingen, 
{x «) A Fj is positief in de andere punten dezer lijn, dus voor 
de waterarme oplossingen van F. 
Hetzelfde geldt ook als het punt H aan de andere züde van 
F ligt. 
Nemen wij nu eene zuivere waterrijke oplossing van F, b.v. 
oplossing c der tig. 1 ; daar het eerste lid van (6) positief en 
(x «)A V 1 negatief is, zoo volgt dP negatief. Dit beteekent dat de 
druk in c een maximum is. 
