1357 
Uil deze betrekking kan men den druk p 2 verdrijven dooi te 
bedenken, dat p 2 -f jY^ (moleculaire druk in de richting der capillaire 
laag) =p-\-a x Q 2 , waarin p den druk voorstelt, die behoort bij 
eene homogene phase van dezelhle dichtheid en samenstelling. In 
het algemeen geldt dat JYi 2 = — p \e x C x (1 x) C 2 x\, waaiin 
^.=^(1 — x)-\-e 2 x, dus de energie voor de hoeveelheid van het mengsel 
31 x (1 — x) -j- 31 2 x. Nu is 
d 2 p( 1 — x) 
= C i (1 — iV ) + C 2 x a x Q è c i 2 (1 ■') TU 
d 2 ox 
ö C, „X 
d 2 p( 1 — x) 
dh 2 
2 ^ 22 *^ 
d 2 QX 
hh 2 ' 
en bijgevolg 
d\>(l-x) „ d\x d 2 Q{l-x) , , d 2 ox 
s -1- è c 13 + R,® 
+ i C 2 2 A ’ 
= dh , ■ — - iV 
Voert men deze waarde van p, in, dan gaat de gevonoen benei- 
king over in 
— MRT log (r — b x ) + MRT{(l — x) log (l—x) + xlogx) + pv — a x Q — 
d-Q(i-x) , d 2 Qx d z Q( l-x) d\x _ 
— Cu (!-«) — c i 2 ( 1 "^) c ^ a ' 
dh' 1 
dh 2 
dh* 
dh 2 
= p 1 31 l (1 — tc) -+- p 2 M 2 x. 
Deze betrekking, die wij alleen met behulp van kinetische beschou- 
wingen hebben afgeleid, is de eerste der beide voorwaarden voor het 
evenwicht, door van Eldik langs thermodynamischen weg bepaald. 
Voor de beide homogene phasen, die met elkaar in evenwicht 
zijn, geldt derhalve 
-MRTlog(v-b J ) + MRT{(l-x)lo<j{l-x) + xlogx\^pv-a x Q=ii 1 M l (\-x) + ii 2 3I 2 x 
of 
sp -j- po = p j 31 1 (1 x) -p g 2 31 2 x. 
Daar nu de kinetische theorie leert dat de druk in beide phasen 
constant moet zijn, volgt hieruit onmiddellijk dat 
ip — j vlVj (1 — x) — pJIpc _ 
v 
