1410 
de tijdseenheid, die de energieverdeeling bepalen. Deze frequenties 
worden dan bij de limiet bepaald door de betrekking van Einstein') 
u rJ = { I (2 7rv )- , 
en zijn onafhankelijk van de dichtheid. 
Tusschen deze twee uitersten ligt een overgangsgebied. 
Vergelijkt men (voor T = 85) het aantal botsingen, dat een zuur- 
stot molecuul in 1 sec. ondergaat bij q — 1 (de moleculaire diameter 
a=3.10“ s ontleend aan den coëfficiënt van inwendige wrijving), 
met het aantal omwentelingen per sec. (afstand der 0,-atomen 
aangenomen = 0.7.10 -8 , afgeleid uit het traagheidsmoment bere- 
kend volgens Holm ") uit A = 1, welke waarde overeenkomstig 
Fig. 2 voor 0. 2 in den gastoestand werd aangenomen), dan vindt 
men dat gemiddeld het (^-molecuul 0.4 omwenteling tusschen twee 
opeenvolgende botsingen volbrengt, Het is geenszins noodzakelijk 
aan te nemen dat het aantal malen, dat de rotatiebeweging per sec. 
gestoord wordt, samenvalt met het aantal malen dat dit met de 
translatie-beweging het geval is. Dit laat dus ruimte voor een ander 
gemiddeld aantal omwentelingen tusschen twee opeenvolgende storingen 
van de rotatiebeweging dan het zooeven genoemde getal. Neemt men 
echter aan dat de grootte-orde niet geheel anders zal zijn, dan is de 
uitkomst van de zooeven genoemde berekening zoodanig, dat zij met 
de boven ontwikkelde voorstelling, dat bij ongeveer o = 1 een 
overgangsgebied zou beginnen waarin de frequenties der rotaties der 
moleculen elk voor zich eene rol voor de energie-verdeeling zouden 
beginnen te spelen, zeer goed vereenigbaar is. 
Deze voorstelling brengt mede, dat voor kleinere dichtheden u r 
niet meer door de betrekkingen van Suppl. N°. 32a, vergelijkingen 
(4) en (5) van deze Meded., bepaald wordt. Wel kan, wegens de 
betrekkelijke ongevoeligheid van de wijze, waarop u Y van T afhangt, 
voor de speciale aanname betreffende de distributie der frequenties 
(zie Suppl. N°. 31 § 7 van Oosterhuis), met die betrekkingen nog 
eene goede aansluiting aan de in deze Meded. beschouwde waar- 
nemingen verkregen worden, de waarden van O 0 , die eene zoodanige 
aansluiting geven, hebben dan echter niet meer de in Suppl, N°. 32a 
theoretisch vastgelegde beteekenis. 
Aan het gedeelte voor de kleine dichtheden (b.v. o <0.15) van 
4e ,p-kromme van Fig. 2 kan men intusschen nog weder eene 
eenvoudige beteekenis geven, door de kromme voor dit gebied op 
, 15 
te vatten als voorstellende — A, A bepaald zijnde doordat de 
b Rapports conseil Solvay 1911, p. 433. 
-) E. Holm. Ann. d. Pliys. (4) 42 (1913', p. 1319. 6 bij Holm komt overeen 
met a in deze mededeeling. 
