Das Aufquellen. 
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Ganz gleich dem Anwachsen der Kraft k verhält sich innerhalb 
der Elasticitätsgrenze die Zugspannung S; die von derselben bei Deh- 
nung des Systems durch das Gewicht P geleistete Arbeit ist aber 
natürlich eine negative; wächst S von Null bis zur Grösse Q, so 
erhalten wir die Formel 
Nach dieser vorläufigen Orientirung über die mechanischen Eigen- 
schaften unseres Systems wollen wir nunmehr untersuchen, welche 
Erscheinungen eintreten, wenn in die wirksame Sphäre der beiden 
fest verbundenen Puncte aa' eine beliebige Anzahl von Flüssigkeitstheil- 
chen b einzutreten vermag ; wie wir oben die Voraussetzung zu Grunde 
legten, dass a und a' sich nicht über eine gewisse Grenze hinaus ein- 
ander nähern können, so wollen wir jetzt annehmen, dass auch b nicht 
über eine gewisse Grenze hinaus an a oder a' hinanzutreten vermögen 
a a' 
und zwar möge diese Grenze für den Punct a die Entfernung 
von diesem Puncte betragen. Man kann sich der bereits oben ge- 
gebenen Darlegung gemäss vorstellen, a und a' seien die Mittelpuncte 
zweier Kugeln, die einander höchstens bis zur Berührung der Ober- 
flächen genähert werden können. 
Für diese Betrachtung können wir wieder anknüpfen an die schon 
erwähnte Phase (vgl. pag. 101), welche eintritt, wenn zwei freie 
Puncte a und a' durch ungleichen Druck der umgebenden Flüssigkeits- 
hüllen eine gegenläufige Bewegung machen und im Verfolg dieser 
Bewegung auf einander treffen. Die Frage, welche sich hier aufwirft 
und beantwortet werden muss, ist die, ob nunmehr, wo die wechsel- 
seitige Anziehung von a und a' hervortritt, das System aa 7 sammt 
seinen Hüllen sich im stabilen Gleichgewicht befindet oder nicht, d. h. 
ob durch den Druck der Flüssigkeit die beiden Puncte a und a' fest 
gegen einander gepresst werden oder ob etwa eine der ersten ent- 
gegengesetzte Bewegung einzutreten vermag. In Taf. 1 Fig 3 ist 
dieser Zustand zur Darstellung gebracht, der schattirte Theil der 
Figur bezeichnet die Flüssigkeitshülle. Wir können nun die Frage 
