Das Aufquellen. 
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Spannung S ein Widerstand entgegengesetzt, die Flüssigkeitshülle wird 
auf den einander zugekehrten Seiten der Wirkungssphären von a und a' 
geringer, auf der Linie aa' im Puncte d gleich Null. Damit der 
ungequollene Zustand (Fig. 3, die Flüssigkeitshülle schattirt) in den 
gequollenen (Fig. 4) übergehen könne, ist es nothwendig, den Wider- 
stand S zu überwinden und die Distanz aa' um ein Stück gleich der 
doppelten Mächtigkeit der Flüssigkeitshülle zu vergrössern. 
Bezeichnen wir den mittleren Druck, unter welchem jeder Punct b 
in der Flüssigkeitshülle um den freien Punct a stehen würde, mit cp, 
so könnten diesen Druck cp in unserer Fig. 3 die Flüssigkeitstheilchen 
nur in den beiden Schalen ßye£ und £rjaß] in dem Ringe dagegen, 
dessen Durchschnitt die Flächen aß yd und de^r] bezeichnen, herrscht 
der mittlere Druck <jpx (wobei x grösser als 1), weil hier die Flüssig- 
keitstheilchen sowohl von a als von a' angezogen werden. 
In der wirksamen Sphäre von aa' wird sich demnach ein System 
von Lemniskaten gleichen Druckes befinden, ähnlich dem oben unter- 
suchten. Die Form der Curven muss allerdings abhängen von der Art 
der Anziehung der Puncte a und a' zur Flüssigkeit, es ist unmöglich, 
dieselbe zu bestimmen, weil wir die Potenz der Anziehung nicht 
kennen. Allein die Anziehungscentren a und a' entsprechen in ihrer 
Lage den Puncten A und B der Fig. 1; weil der von der Flüssigkeit 
auf das System aa' ausgeübte grösste Druck = P nicht in die Rich- 
tung der Pfeile qq' fällt (Druck Q), sondern wirkt wie ein in der 
Richtung pp' vordringender Keil, so müssen die Puncte durch den 
Druck der Resultante P— Q in der Richtung nach rechts und links 
aus einander getrieben werden, falls nicht diesem Druck durch einen 
entsprechenden Gegendruck das Gleichgewicht gehalten wird. 
Das Resultat dieses Angriffes der Druckkraft P— Q, die wir als 
Zugkraft auffassen, wird davon abhängen, ob dieselbe im Stande ist, 
den Elasticitätswiderstand von aa' zu überwinden, für welchen die Zug- 
spannung S uns ein Maass bietet. 
Wenn letzteres der Fall ist, so hat die Kraft P— Q in Ueber- 
windung der Kraft S eine gewisse Arbeit zu leisten; tritt Quellung 
ein, gelingt es der Flüssigkeit, sogar Hüllen von gleicher Mächtigkeit um 
a und a' zu bilden, wie in Fig. 4, so muss eine der geleisteten Arbeit 
