Das Aufquellen. 
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Körper wird also die Zugspannung S grösser sein, als zwischen zwei 
Kugeln von gleicher Grösse. 
Die Möglichkeit, ob in dem System aa' (Taf. 1 Fig. 3) Quellung 
eintreten kann, wird also bedingt 
erstens durch die Grösse des Elasticitätswiderstandes, 
zweitens durch die Grösse der Anziehung der Puncte a und a' 
zur gegebenen Flüssigkeit. 
In der That sind aber hiermit die Momente nicht erschöpft, von 
welchen in der trockenen organisirten Substanz die Quellung abhängig 
sein dürfte; die molecularen Eigenschaften der Körper bergen noch 
Umstände, welche die Quellung in hervorragender Weise beeinflussen, 
beziehungsweise begünstigen müssen : dahin gehört vor Allem die 
lebendige Kraft der Micellen selbst. 
Wir haben unsere bisherigen Betrachtungen an die Voraussetzung 
geknüpft, dass das quellbare System aa' aus zwei in festem, unver- 
änderlichem Gleichgewicht mit einander verbundenen Puncten bestehe. 
Wenn wir jedoch den Anschauungen der modernen Physik auch 
für unser System aa' Gültigkeit einräumen, so müssen wir die beiden 
Puncte a und a' nicht als unbeweglich mit einander verbunden, sondern 
als gegen einander bewegt ansehen. 
Die mechanische Wärmetheorie geht von der Vorstellung aus, 
dass die kleinsten Theilchen der Körper in fortwährender Bewegung 
sind und dass wir diese Bewegung als Wärme empfinden; die Quan- 
tität der Wärme ist das Maass der lebendigen Kraft dieser Bewegung 1 ). 
Wir haben ferner Grund zu der Annahme, dass im festen Aggregat- 
zustande die kleinsten Theilchen um gewisse, unverrückbare Gleich- 
gewichtslagen schwingen; mit steigender Temperatur muss die lebendige 
Kraft dieser Schwingungen wachsen, d. h. ihre Zahl in der Zeiteinheit, 
ausserdem auch wohl ihre Amplitude muss sich vergrössern. 
Obgleich wir uns für die kleinen Amplituden, in welchen die 
beiden Puncte unseres Systems schwingen, gegen die lebendige Kraft 
derselben den Widerstand von S sowohl, wie die Zugkraft P — Q als 
verschwindend klein vorstellen müssen, so kann doch innerhalb der 
1) Vgl. Clausius, die mechanische Wärmetheorie 1. p. 23. 1876. 
