120 Untersuchungen über die Quellung einiger vegetabilischer Substanzen. 
derniss, nämlich die dazwischen gelagerten Molecüle von b, entfernt. 
Die Spannkraft k sinkt nach Maassgabe der Schrumpfung von 2c. 
Ganz analog wie 2c muss auch eine unbegrenzte Menge einer 
mit b mischbaren Flüssigkeit auf 2a einwirken, wenn man dieses 
hineintaucht; die Schrumpfung von 2a hört auf, sobald cp und die 
Anziehung der Flüssigkeit zu b einander gleich geworden sind. 
Eine gleiche Wirkung kann endlich durch den leeren Raum auf 
das System 2a ausgeübt werden. Gehen wir von der Annahme aus, 
dass 2a sich im Quellungsmaximum befinde, so müssen so lange 
Molecüle von b aus 2a verdampfen, bis in dem gegebenen Raume 
der negative partiäre Gasdruck von b der Kraft cp gleich geworden 
ist. Die Spannkraft des aus dem gequollenen Körper entwickelten 
Dampfes ist geringer als die des aus tropfbar-flüssigem b in dem 
gleichen Raume und bei gleicher Temperatur entwickelten Dampfes. 
Um die gleiche Dampfspannung hervorzurufen, müsste man dem 
gequollenen System 2a soviel \yärme mehr zuführen, als nothwendig 
ist, um die als Widerstand wirkende Kraft cp zu überwinden. Die 
zum Austrocknen nöthige Werkwärme W ist also abhängig von der 
Grösse cp, doch muss bei der Verdampfung eine so grosse Wärme- 
menge z wieder frei werden, als nöthig war, um beim Aufquellen die 
Puncte a von einander zu trennen. Nennen wir die bei der Aus- 
trocknung zur Ueberwindung der Anziehung von a gegen b nöthige 
Wärmemenge «, die zur Ueberwindung der Anziehung von b gegen b 
nöthige Wärmemenge ß und die zur Ueberwindung der Reibungs- 
widerstände der Molecüle b nöthige Wärme y, so beträgt die innere 
Werkwärme der Austrocknung 
Wi = a-f/? + y — z. 
Unter allen Umständen muss, damit Austrocknung ein treten könne, 
die lebendige Kraft der Molecüle b grösser sein als die Summe aus 
den gegen sie gerichteten Anziehungskräften und der Höhe des par- 
tiären Gasdruckes. Nennen wir die zur Ueberwindung nicht nur des 
partiären Gasdruckes , sondern auch jedes äusseren Druckes nothwendige 
Wärmemenge d, so erhalten wir als gesammte Werkwärme der Ver- 
dampfung von Flüssigkeit aus einem gequollenen Körper 
W = o + /9 + y + <5 — z. 
