Der Widerstand wässeriger Lösungen gegen die Quellung. 
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Um also ein gequollenes System + b durch Verdampfung 
auszutrocknen, ist eine Wärmemenge nöthig, welche gleich ist der 
Summe aus der beim Uebergang des Dampfes in den tropfbar flüssigen 
Zustand und der bei der Annäherung von b gegen a entwickelten, 
ferner der zur Ueberwindung der Reibungswiderstände und des Druckes 
verbrauchten Wärme. 
3. Der Widerstand wässeriger Lösungen gegen die Quellung. 
Wenn ein quellbares System ^’a mit der Flüssigkeit b in Be- 
rührung tritt, so bat dasselbe, um quellen zu können, ausser anderen 
Widerständen auch den Cohäsionswiderstand von b, den wir ß nennen 
wollen, zu überwinden. Enthält nun b noch einen anderen Körper in 
Lösung, etwa e, so erhöht sich der Widerstand ß um eine von ver- 
schiedenen Variablen abhängige Grösse x. 
Um die Höhe von x bestimmen zu können, sind folgende An- 
ziehungskräfte in Berücksichtigung zu ziehen: 
1. zwischen a und a = co. 
2. zwischen a und b = a. 
3. zwischen b und b = ß. 
4. zwischen b und e = e. 
5. zwischen a und e = rj. 
6. zwischen e und e = 
Wir können zuerst den Fall ins Auge fassen, dass es für die 
in der Flüssigkeit b gleichmässig vertheilten Elemente von e unmöglich 
ist, jemals in die zwischen den Puncten a entstehenden Intervalle ein- 
treten zu können. Dann dringt beim Quellen ausschliesslich b in das 
System JS'a ein, während die Lösung b + e concentrirter wird, wodurch 
in derselben die Kraft # wächst, die Kraft ß sich verringert. Hierbei 
wirkt nun s ganz als Widerstand, so dass x = e; die Grösse von e 
ist bei gleicher Temperatur proportional dem Gehalt an e. Bei der 
Quellung wächst e mit zunehmender Concentration von be so lange, 
bis es der Grösse von a auf der erreichten Quellungsphase gleich 
kommt, wodurch die Quellung sistirt wird. Das Quellungsmaximum 
