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herauskommen, daß mithin die Ungenauigkeiten der Hauptsache nach durch 
die Vernachlässigungen bei der 2. Integration entstehen dürften. Gegenüber Gi 
undGuhatSchw vor allem den unschätzbaren Vorteil, daß sie auf jedesandereWider- 
standsgesetz übertragbar ist, sei es, daß man das dafür gültige J(u) als Funktion 
von u tabuliert besitzt (empirisches Gesetz von Siacci), sei es, daß man mit 
einem stückweise quadratischen Gesetz rechnet, also den ballistischen Koeffi- 
zienten c nicht nur wegen der variabeln Luftdichte, sondern auch infolge 
seiner Veränderlichkeit mit v von Stück zu Stück entsprechend der ungefähren 
mittleren Geschwindigkeit innerhalb des Stückes wechselt. Bezüglich Gi und 
Gn ist daran festzuhalten, daß sie ihrer Ableitung nach zunächst überhaupt 
nur für ein einheitliches quadratisches Gesetz einen Sinn haben; unter dieser 
Voraussetzung erweist sich Gi für unsere schon nicht mehr ganz flache Bahn 
als zu ungenau, während Gn eine ziemlich gute Annäherung ergibt. Diese wird 
noch besser für kleinere Werte des ballistischen Koeffizienten, also schwerere 
Geschosse. Man wird sich also des Verfahrens im Gültigkeitsbereich des 
quadratischen Widerstandsgesetzes bei nicht zu großen Erhöhungen, also für 
die niedrige Erhöhungsgruppe von Haubitzen, Mörsern, Minenwerfern zur Schuß- 
tafelberechnung mit Nutzen bedienen; es empfiehlt sich durch die Einfachheit 
der Berechnung. Man kann es aber darüber hinaus wenigstens zu provisorischer 
Ausgleichung von Schußweiten auch bei Feldkanonen etwa in folgender Weise 
verwerten: Man erschießt für 4 möglichst weit auseinanderliegende Erhöhungen 
die Schußweiten, berechnet daraus unter Berücksichtigung von VI 20) — 25) 
die zu den Erhöhungen gehörigen reinen mittleren ballistischen Koeffizienten. 
Diese gleicht man graphisch aus und entnimmt aus dieser graphischen Darstellung 
die reinen mittleren ballistischen Koeffizienten für die zwischenliegenden 
Erhöhungen; mit diesen rechnet man nach der Methode Gn die zwischen- 
liegenden Bahnen; die so erhaltene Schußtafel wird in Schußweite in den 
meisten Fällen befriedigen; auch die übrigen Schußtafelelemente wird man 
aus den Unterschieden zwischen Beobachtung und Rechnung für die 4 Grund- 
bahnen mit einer für viele Fälle genügenden Genauigkeit interpolieren können. 
DieV ergleicliung der Systeme St, K St, T führt zu folgenden Schlußfolgerungen - 
Sicher ist von vornherein, daß für alle Flugbahnen, die nicht ganz unterhalb 
des kritischen Geschwindigkeitsgebietes in der Umgebung der Schallgeschwindig- 
keit verlaufen, das Kruppsche Gesetz für alle in Frage kommenden Geschoß- 
arten der Wahrheit viel näher kommt als das quadratische. Nun ergibt dieses 
Gesetz mit den gleichen Anfaugswerten und dem aus der Schußtafel berechneten 
c' Bei größerer Schußweite eine erheblich geringere Scheitelhöhe als St. 
Wollte man zu derselben Schußweite gelangen wie St, so hätte man c f noch 
um nahezu 10 % zu vergrößern, womit dann eine noch um rund 100 m geringere 
Scheitelhöhe herauskäme als für K St. Folglich verläuft die wirkliche Geschoß- 
bahn stets erheblich flacher (in unserm Falle für X = 8240 m eine etwa 170 m 
. geringere Scheitelhöhe) als diejenige, mit der man bei rein quadratischem 
Widerstandsgesetze die gleiche Schußweite erreicht. Das ist sehr zu berück- 
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