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F. M. Stappp, üeber Niveauschwankungen zur Eiszeit 
•hiebeudeii Eiskeiles: ^ T !"• 
Ist die Eisscliiclit um den Winkel ß gegen den Hori zont geneigt, 
so besitzt der abwärts gegen die gedachte Wand schiebende drei- 
eckige Keil den Querschnitt f V2 ■> 
^ Sin (,p 
cos ß cos p sin 2 p 
Druck P' = V2 
gegen 
Der 
sin (p — ß) ' 2 (1 -k sin p)^ 
aufwärts schiebende Keil hat dagegen den Querschnitt 
1, locosßcosp ^ 1 .. 1 j -j. 'T)'! 1; i^.cosßcosp sin 2 p 
f = sdp + P) ^ 
Die Druckdifierenz, welche die Wand abwärts zu schieben sucht, 
. -n, T-.;) 1 / T> cos ß cos p sin 2p / 1 1 \ 
.st .mth.u: P - P = 1/2 -2 i + L 
T ..1 , -nr lAiT 1 ; A 9 • D cot p^ sin 2 p 
oder angenahert, P — P = V2 cD y sin ß ^ p)2 
(p — ß) sin(p + ß).* 
20 . 
2'^?'' Abschnitt 
Abschnitt 
Denkt man sich einen Gletscher von grosser Länge, gleich- 
förmiger Dicke und Neigung, durch Querwände in so viele Streifen 
zerlegt, dass die gegen jede Wand drückenden Böschungskeile je 
die Gletscherdicke einnehmen, so repräsentiren die in jedem dieser 
Streifen stattfindenden Schubdifterenzen P' — P” den Schub des 
Gletschers. Ein solcher Streifen hat (liier die stets klein anzu- 
nehmende Neigung des Bodens ausser Acht gelassen) pr. Breiten- 
einheit das Volumen 2 d^ cot p, und das Gewicht 2 d^ cot p . y, 
womit er auf der schiefen Ebene mit der Kraft 2 d^ cot p ^ sin ß abzu- 
rutschen strebt, welcher der Reibungswiderstand 2d2cot p.y.cp.cosß 
entgegenwirkt (<p — Reibungscoefficient). Wir erhalten also die 
Gleichgewichtsgleichung : 
^2 d^ y sin ß + 2 d^ cot p y sin ß = 2 d^ cot p . ^ • 9 • cos ß ; 
woraus angenähert : 
cot ß = 
? 
J_ cot p sin 2 p \ _ t /. , 1 r cos P 1^) _ 30 
4 ‘ ( 1 + sia p) V cp \ 2 L 1 + sia P J / ' 
