THÉORIE DE LA TERRE. U1 
globe. Celle condensation de l’air par le froid, dans les hautes régions de 
l’atinosphère , doit donc compenser la diminution de densité produite par 
la diminution de la charge ou poids incombant, et par conséquent l’air doit 
être aussi dense sur les sommets froids des monlagnes que dans les plaines. 
Je serais même porté à croire que l’air y est plus dense, puisqu’il semble que 
les vents y soient plus violents et que les oiseaux qui volent au-dessus de 
ees sommets de montagnes semblent se soutenir dans les airs d’autant plus 
aisément qu’ils s’élèvent plus haut. 
De là, Je pense qu’on peut conclure que l’air libre est à peu près égale- 
ment dense à toutes les hauteurs, et que l’atmosphère aérienne ne s’étend 
pas à beaucoup près aussi haut qu’on l'a déterminée, on ne considérant 1 air 
que comme une masse élastique, com|)rimée par le poids incombant : ainsi, 
l'épaisseur totale de noire atmosphère pourrait bien n’étre que de Irois 
lieues, au lieu de quinze ou vingt, comme l’ont dit les physiciens *. 
Mous concevons à l’entour de la terre une première couche de l’atmo- 
sphère, qui est remplie des vapeurs qu’exhale ce globe, tant par sa chaleur 
propre que par celle du soleil. Dans cette couche, qui s'étend à la hauletir 
des nuages, la chaleur que répandent les exhalaisons du glohe produit et 
soutient un raréfaction qui fait équilibre à la pression de la masse d’air su- 
périeur, de manière que la couche basse de ratraosphère n’est point aussi 
dense (m’elle le devrait être à proportion de la pression qu’elle éprouve : 
mais, à la hauteur où cette raréfaction cesse, l’air subit toute la conden- 
sation que celle que peut imprimer sur les régions inférieures, soutenues par 
la raréfaction, le poids des couches supérieures j c’est du moins ce que sem- 
ble prouver un autre phénomène, qui est la condensai ion ci la suspension 
des nuages dans la couche élevée où nous les voyous se tenir. Au-dessous 
de celte moyenne région, dans laquelle le froid et la condensation commen- 
cent, les vapeurs s’élèvent sans être visibles, si ce n est dans quelques cir- 
eonslances où une partie de cette couche froide parait se rabattre jusqu à la 
surface de la terre, et où la chaleur émanée de la terre, éleinle pendant 
(]uelqucs moments par des pluies, se ranimant avec plus de force, les va- 
peurs s’épaississcnl à l'entour de nous en brumes et en brouillards : sans 
cela elles ne deviennent visibles (pie lorsqu’elh^s arrivent à cette région où 
le froid les condense en flocons, en nuages, (it, par là même, arrête leur 
* All),i/,eii, par la durée des crépuscules, a préleiidii que la hauteur de ralniosphévc est 
de 44,331 toises. Kepler, par cette meme durée, lui donne 41,110 loisrs. 
M. de la Ilire, en pavlanl de la réfraction horizontale de 32 minutes, étahlit le terme 
moyen de la hauteur de l’almosphère à 34,685 toises. 
, VI. Vlariottr, par ses expériences sur la compressibilité de l’air, donne à ratniosphere 
|>lns de 30 mille toises. 
Opendant, en ne prenant pour ralniosphére que la partie de l’air oii s’opère la réfrac- 
tion, ou du moins presque la lot ali lé de la réfraction, VI. Boujjucr ne trouve que 5,158 toi- 
ses, c’est-à-dire deux lieues et demie ou trois lieues ; et je crois ce résultat plus certain et 
mieux fondé que tous les autres. 
