Arthur Korn: Grundlagen einer mechanischen Theorie. 
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1 ) 
d U dp 
dt dx' 
d V dp 
dt d y' 
div dp 
dt ^ ~Vz' 
wo p eine stetige Funktion der Zeit und der Stelle, den Druck 
des Kontinuums vorstellt. Ferner ist aussen; 
2 ) 
du dv div 
dx dy dz 
infolge der Inkonipressibilität des Aussenmediums, innen besteht 
ausser der Kontinuitätsgleichung 
noch eine Relation : 
3'0 
(/b P) = 0, 
die wir hier nicht als bekannt vorauszusetzen brauchen, abge- 
sehen von der Kenntnis, dass die Dichtigkeit fx nur durch 
ausserordentlich grosse Druckschwankungen geringe Verände- 
rungen erleiden kann. 
Wir suchen die Bedingungen auf, unter welchen die Ge- 
schwindigkeitskomponenten im ganzen Raume von der Form 
sein können : 
4 ) 
t 
u = Uf^ L sin ^ 2 TT , 
^ = ^0 + sin ^ 2 Ti, 
IV = N sin 
wo T eine gegen die Zeiteinheit sehr kleine Schwingungsdauer 
vonstellt und, wie immer, über L 31 N die Voraus- 
setzung gemacht wird, dass: 
