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Sitzung der math.-phys, Classe vom 3. Februar 1900. 
Da für ß = m der Nenner nur von der Ordnung ^ unendlicli 
wird, so wird die Convergenz der Integrale hierdurch nicht 
alterirt. Man hat zunächst: 
m+p 
m+p 
dß 
m p -{-Y 2 j) nt + 
Vi 
VW 
m 
also : 
(36) 
"‘+P 
• d ß = 0, 
wenn p eine feste endliche (oder auch schwächer als nt in's 
Unendliche wachsende) Zahl bedeutet. Die restirenden Integrale: 
j(m2f + 
-ßM=-dß, ( ßlL-dß 
y ß'^ — ni^ J y ß"^ — nt* 
ni+p m+p 
können durch Zerlegung des Integrations-Intervalles in Theil- 
Intervalle von der Form [Z: -t, {]; -j- 4) -t], [(A: -j- J) Ji, (/«: -j- 1) zi] 
in eine unendliche bezw. endliche Reihe von numerisch be- 
ständig abnehmenden Termen mit alternirendem Vorzeichen 
umgeformt werden. Da es freisteht p und e so zu wählen, 
dass nt -\- p, \ e ^ ganze Multipla von zi sind, so ist 
die Summe einer jeden dieser Reihen kleiner als das An- 
fangsglied : 
cc 
(37) j 
»'‘+P+T 
>«+P 
sin 2 d , ^ , , 7 N 1 1 ^ I 
y ß^ — y 2 p ni + jß 
sodass die betreffenden Grenzwerthe für lim m = oo ver- 
schwinden. Durch Zusammenfassung dieses Resultates mit 
Gl. (36) ergiebt sich also: 
e 
lim I sin 
|JI = X 
0 
nßa -) 
1 \ da 
= 0. 
