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Max Jörgensen 
punktierten Pfeile (Textfig. 3) verlaufend, die ursprünglich gerade 
Spindel in der Gegend der Aquatorialplatte nach links zu heraus- 
drängte. 
Bei genauer Untersuchung bemerkt man aber, daß nicht eigent- 
lich dieser äquatoriale Teil der Spindel nach links herausgedrängt 
ist, sondern daß die in der Entfernung der Dotterschollen liegenden 
Partien der beiden Spindelhälften nach rechts gezogen sind (siehe 
Pfeile), in gleicher Weise wie auch die von einem dunklen Hof um- 
gebenen Centrosome eine in dieser Richtung gekrümmte Strahlung, die 
wie in Fig. 102, Taf. XXIII, in beiden Sphären einen entgegengesetzten 
Verlauf nimmt, aufweisen. Die Knickung der Sphärenstrahlen ist 
aber in Fig. 103, Taf. XXIII, nicht mehr so scharf auf eine Stelle lo- 
kalisiert wie in Fig. 102, Taf XXIII. Sie verwischt sich also etwas 
beim Schwinden des SchoUenkranzes und seiner Bruchstücke. Au 
dem oberen Ceutrosom (Fig. 103 und Textfig. 3) sind rechts noch 
Reste des Schollenkranzes in Gestalt körnchenartiger Bruchstücke 
zu erkennen. Da wir schon auf Fig. 100, Taf XXIU, sahen, daß dieser 
Schollenkranz in bezug auf die Menge der ihn zusammeusetzendeu 
Schollen asymmetrisch gebaut war, so ist die Annahme naheliegend, 
daß, bei gleichmäßiger Auflösung dieser Schollen, sich an der Stelle 
der größten Schollenanhäufung (Fig. 100, rechts oben) auch die 
letzten Reste finden werden. Demnach fände die Ablenkung der 
beiden Spindelhälften vom geraden Schema nach der Richtung hin 
statt, in der sich im Schollenkranz die größte Anzahl der Proto- 
plasmaschollen fände. Da also 
1. die Knickung der Sphärenstrahlen in der Schollenzoue liegt, 
und da 
2. die Ablenkung der beiden Spindelhälften vom ursprünglich 
geraden Verlauf jedenfalls nach der Seite der größten Schollen- 
auhäufung hin erfolgt, 
so erscheint es nicht unmöglich, daß diese Knickung der Sphären- 
strahlung und die Ablenkung der beiden Spindelhälften auf eine 
innerhalb der Schollenzone aktivierte Kraft zurückzuführen ist, und 
daß die Richtung dieser Kraft bedingt ist durch die Asymmetrie der 
Schollenzone. 
Das schon in Fig. 103, Taf XXIII, eingeleitete Abnehmen der 
Knickung der Sphärenstrahlung ist vollständig durchgeführt im 
Stadium der Fig. 104, Taf XXIII (siehe auch Textfig. 4), in welchem 
sowohl die Sphärenstrahlen als die Spindelfasern einen geradlinigen 
Verlauf angenommen haben. Dagegen zeigt jetzt das übrige Ei- 
