Experimentelle Zellstudien. 
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Kern 
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Bemerkungen 
1 
|l = ö6 
ir = 31 
> = 11 
L = 63 
Br = 33 
D = 12 
19096 
24 948 
58 
84,1 
161 
1,30 
1,45 
jf = 61 
»• = 30 
> = 11 
L = 56 
Br = 33 
D = 14 
20130 
25 872 
47,2 
80,6 
2,1 
1,26 
1,7 
, = 57 
= 35 
' = 11 
L = 67 
Br = 19 
D = 33 
21 945 
42009 
54 
54 
1,98 
1,98 
1 
digen Intervallen der Wärmekurve verglichen. Es zeigte sich, daß 
die gewonnenen Zahlen so ziemlich zusammenfallen. Die nach dieser 
Weise reduzierte Kältekurve zeigt deshalb einen parallelen Verlauf 
mit der Wärmekurve (Fig. 15, Kurven bb' und b y b y ). 
Die Messungen, die ich zum Bestimmen des Kernwachstums aus- 
geführt habe, zeigen ähnliche Verhältnisse wie in der Wärme. Auch 
in der Kälte ist nach der Teilung eine Volumabnahme des Kernes 
zu konstatieren. Das Maß derselben Ubertrifft kaum die in der 
Wärme zu konstatierende Verminderung des Kernes. In der Wärme 
beträgt dieselbe 0,15, in der Kälte ca. 0,2. Ein Unterschied ist nur 
darin gegeben, daß die Volumabnahme in der Kälte ihren Höhe- 
punkt in der 5., nicht in der 2. Stunde, wie das der Fall bei der 
Wärmekernwachstumskurve ist, erreicht. Nach diesem Moment be- 
ginnt das funktionelle Wachstum meßbar zu werden, und zirka in 
der 11. Stunde nach der Teilung ist die ursprüngliche Teilungsgröße 
des Kernes schon wieder erreicht. Die Kurve tritt jetzt auf die 
positive Seite der Abscisse und zeigt bis zum Ende des 3. Tages 
dauernd eine schwache Steigerung. Ca. 5—8 Stunden vor der Tei- 
lung beginnt eine rasche Steigerung des Kernvolumens. Der Kern 
tritt in das Teilungswachstum ein, welches die Verdoppelung der 
Kernmasse zu Ende führt. Ist dieser Augenblick erreicht, so beginnt 
die Durchschniirung der Zelle. 
Auf die oben gelegentlich der Plasmakurve besprochene Weise 
habe ich die Kurve für das Anwachsen des Kernes in der Kälte auf 
die in der Wärme umgerechnet (Fig. 15, Kurven aa und a y «/). 
