Gleichungen (11) bis (13) für die Strömung um die Kugel 
ausgehen. Man kann sie bekanntlich auffassen als Überlage- 
rung einer gleichmäßigen Strömung parallel der .e-Achse mit 
einer Doppelquelle im Nullpunkt. Da bei der zugehörigen 
Torsionsaufgabe die Spannungslinien Gerade sind, die alle vom 
NuUpunkt auslaufen, so müßte man hier eigentlich von einer 
einfachen Quelle sprechen, und in der Tat geschieht dies auch 
bei dem in der Einleitung erwähnten Vergleich der Torsions- 
aufgabe mit einer fünfdimensioualen Strömung. Wir wollen 
jedoch an dem Vergleich mit der dreidimensionalen Strömung 
festhalten und werden demnach sowohl bei der Strömung wie 
beim zugehörigen Torsionsproblem von einer Doppelquelle im 
Nullpunkt sprechen. Durch Integration nach z erhält man 
aus der Doppelquelle die einfache Quelle. Um die einfache 
Quelle zu kennzeichnen, wollen wir an jp und q die Indizes 1 
anhängen. Aus Gleich. (12) und (13) folgt demnach 
Pi = 
und 2, = 
r* -f 2. 
Kr* + 
(15) 
Durch nochmalige Integration folgt 
Kr» -h .?» 
Po ^ 
und q^ = z^ 
(16) 
usw. und durch Differentiation der Gleichungen (12) und (13) 
Ä = 
(r» + z^Y- 
und q^ = 
(r» -h z^y- 
(17) 
Letztere Lösung, auf die wir unten noch näher eingehen 
werden, entspricht einer dreifachen Quelle im Nullpunkt. Allen 
Lösungen, die man auf diese Weise erhält, ist gemeinsam, 
daß der Nullpunkt ausgezeichnet ist und daß durch ihn als 
Quell- bzw. Senkpunkt unendlich viele Spannungslinieu laufen. 
Infolgedessen sind diese Lösungen nicht für einen massiven 
Stab zu brauchen, der von z — — oo bis^=-l-oo reicht, 
sondern nur für Stäbe, die den Nullpunkt ausschließen, wie 
z. B. der schon erwähnte kegelförmige Stab ohne Spitze oder 
