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L. Füiipl 
Der Verlauf weiterer Spannungslinien, die einer um kon- 
stante Größen wachsenden Wertefolge von q entsprechen, ist 
aus Abb. 1 zu ersehen. Im übrigen wird auf die Arndtsche 
Dissertation verwiesen, wo auch Näheres über die Verteilunsr 
der Schubspannungen in der Bohrwandung zu finden ist. Es 
sei hier nur noch darauf hingewiesen, daß statt der einseitig 
geschlossenen Bohrung auch irgend eine andere Spannungs- 
linie als innere Begrenzung genommen werden kann. Dieser 
Fall wird einer durchgehenden Bohrung entsprechen, die im 
allgemeinen für ^ = -{-00 eine andere Öffnung hat als für 
z = — 00 . Wie aus Abb. 1 zu ersehen, streben die äußeren 
Spannungslinien rasch Parallelen zur .«-Achse zu und somit 
einer gewöhnlichen Hohlwelle. 
Der Fall einer achsensymmetrischen kugelförmigen Höh- 
lung, der auch in der Arndtschen Arbeit besprochen wird, läßt 
sich hier auch auf einfacherem Weg ableiten, indem wir 
Gleich. (14) und (17) zusammenfassen: 
q = c 
r* 
‘4 
(^3 _i- ^2)1 
(19) 
Die innere Begrenzung g = 0 setzt sich hier aus der 
.^-Achse r = 0 und der Kugel 
Yr^ = 
zusammen. Auch dieses Resultat ist in der erwähnten Arbeit 
von W. Arndt zahlenmäßig besprochen, so daß wir hier nicht 
näher darauf einzugehen brauchen. 
§ 3. Zylindrische Stäbe mit Einkerbungen. 
Wir haben schon in § 2 darauf hingewiesen, daß wir mit 
den dort verwendeten Lösungen, die zu Quellen verschieden 
hoher Ordnung im Nullpunkt gehören, nicht die Torsion eines 
massiven Stabes mit einer Einkerbung am Umfang wieder geben 
können. Das naheliegendste wäre es nun, in Analogie zu den 
Überlegungen des vorigen Paragrai)hen hier von einer ring- 
