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M. Laffally 
Im folgenden ist die Rücksicht auf die unmittelbare An- 
wendbarkeit bei Seite gelassen ; die Flüssigkeit soll entweder 
den Innenraum einer geschlossenen Fläche F von beliebigem 
Zusammenhang oder den Aubenraum einer oder mehrerer 
Flächen F bis ins Unendliche erfüllen. Es soll in der Flüssig- 
keit ein eindeutiges oder zyklisches Geschwindigkeitspotential 
bestehen mit diskreten singulären Stellen, ein- oder mehrfachen 
Quellen oder Wirbellinien; die singulären Stellen sollen auch 
dicht liegen können, wodurch die Strömung vollständig oder 
in einem Teilbereich den Charakter einer Potentialströmung 
verlieren kann; jedoch soll das Heranrücken der singulären 
Stellen an die Begrenzungsfläche F entweder ausgeschlossen 
oder doch nur in so weit gestattet sein, als hiedurch die Giltig- 
keit der Bernoullischen Gleichuncr 
J) 
1) — -f- = const (p Druck, v Geschwindigkeit, q Dichte) 
O u 
für einen bestimmten Wert der Konstanten an der Begren- 
zungsfläche selbst und im Unendlichen nicht gestört wird*). 
Im Unendlichen .soll die Geschwindigkeit Null oder endlich sein. 
Dann ist nach (1) der von der Flüssigkeit auf die Gesamt- 
begrenzung 0, die für das „innere Problem“, d. h. den Fall, 
daß die Flüssigkeit den Innenraum von F erfüllt, mit F zu- 
sammenfällt, für das „äußere Problem“ jedoch außer F eine 
noch genauer zu definierende Begrenzung der ganzen Flüssig- 
keit im Unendlichen mit einschließt, ausgeübte Druck: 
2 ) 
^ pdQ = F c J do. 
Hier bedeutet do das derart als Plangröße aufgefaßte Ober- 
flächenelement, daß ihm als Ergänzung ein Vektor-) in Rich- 
') Diese Einschränkung geht weniger weit als bei Prandtl, wo die 
Gültigkeit der Bernoullischen Gleichung für die ganze Flüssigkeit ge- 
fordert ist. 
2) Gibbs’sche Bezeichnung: 91* S skalares Produkt; 31 X 33 Vektor- 
9 9 9 
Produkt; 3133 Dy ade; V = i + j -p f ^ 1 V vor einem Skalar: 
Gradient; V* vor einem Vektor: Divergenz. 
