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M. Lagally 
Der Druck hängt also nicht unmittelbar von der 
Gestalt der Begrenzung, sondern lediglich von den 
in ihrem Innern vorhandenen singulären Stellen und 
der dort herrschenden GeschAvindigkeit ab. Ist die 
Strömung quellenfrei, so verschwindet das erste Integral und 
die rechte Seite geht in den von Prandtl für die gesamte 
Luftkraft in einem tragenden Raum aufgestellten Ausdruck 
über ^). 
Wichtiger ist das „äußere Problem“, also der Fall, in 
dem die Flüssigkeit den Außenraum einer Fläche F erfüllt. 
Man kann dann zunächst den Punkt oo ausschließen und einen i 
endlichen Teil der Flüssigkeit von innen durch F, von außen I 
durch eine Kugel K begrenzen, deren Radius zunächst so groß 
gewählt werden soll, daß alle singulären Stellen in ihrem i 
Innern liegen, um nachher ins Unendliche zu Avachsen. Durch | 
diese Begrenzung sind einzelne ins Unendliche gehende Wirbel- 
linien (Stabwirbel) im allgemeinen ausgeschlossen. Nicht aus- ■ 
geschlossen ist der für den Tragflächen widerstand wichtige Fall, 
daß ein Wirbelfaden umbiegt und mit beiden Enden gleich- 
sinnig ins Unendliche läuft. Man kann dann zunächst inner- 
halb der Kugel K die Wirbellinie schließen und dann das 
Schlußstück ins Unendliche rücken lassen, wenn der Kugel- 
radius über alle Grenzen wächst. — Für den so abgegrenzten 
Raum gilt die Gleichung (3). Dabei ist zu berücksichtigen, 
daß jetzt Job • (Zo in 2 Teile zerfällt, die sich über F und K 
0 
erstrecken; da K die Strömung nicht einschließt, sondern 
von ihr durchflossen wird, wird Jüb • cZo im allgemeinen nicht 
A' 
verschwinden, während Jbb-cio Null ist. Ebenso Avird 
F 
in 2 Komponenten und zerfallen. 
Also folgt aus (3) 
5 ) l'bdivbrfr — p J'b xcurlb dr . 
.ä 
’) I. Mitteilung, Gleichung (8). 
