214 
M. LagaUy 
so erkennt man, daß 99, zu dem Koeffizienten - 4 , den Beitrag 
— — * liefert. Für Quellen höherer Ordnung beginnt die Reihe 
4 71 
erst mit höheren Gliedern ; dasselbe gilt für geschlossene Wirbel- 
linien, die durch eine Verteilung von Doppelquellen über eine 
durch die Wirbellinie begrenzte Fläche ersetzt werden können. 
Einzelne ins Unendliche gehende Stabwirbel, die einen Beitrag 
zu liefern könnten, sind aber aus andern Gründen ausge- 
schlossen worden. Folglich ist 
8 ) = 
4 71 
Der Übergang zu einem stetigen Quellenfeld würde keinerlei 
Schwierigkeiten bieten. — Von Wichtigkeit ist folgende Be- 
merkung: Die Strömung im Außenraum hängt nicht allein von 
den im Außenraum vorhandenen Singularitäten ab, sondern 
auch von denen der durch die Randwertbedingung 's • d 0 = 0 
auf F definierten analytischen Fortsetzung der Strömung im 
Innern von F. Da jedoch die Summe der Ergiebigkeiten der 
im Innern von F gelegenen Quellen notwendig Null ist, liefern 
sie keinen Beitrag zu A,, und es ist infolgedessen gleichgiltig, 
ob Fei über alle Quellen des ganzen Raumes oder nur über 
die allein bekannten Quellen des Außenraumes R von F ge- 
bildet wird. 
Aus (7) ergibt sich jetzt die Geschwindigkeit 
ü = V 99 = i bj;® -f- — 
■ ■ • 7 + yW 
Zur Ausführung der Differentiationen auf der rechten 
Seite ist zu bemerken: 
Vr* = ’Vr = kr^~^x — — kr’‘~'\\ 
