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M. Lagally 
besteht aus einer doppelten Überdeckung des Einheitskreises 
mit verschiedenem Vorzeichen. ist die vektorielle Ober- 
Al 
fläche der Einheitskugel, also Null. Dagegen ist 
j' rfe = 4 7T 
die skalare Oberfläche der Einheitskugel. Führt man jetzt den 
Grenzübergang r — oo aus, so erübrigt sich die Untersuchung 
der weiteren Integrale; es folgt 
J' (öö • (?o — rfo) = 4,-r 
Somit wird der Druck, den die den unendlichen Raum 
außerhalb F erfüllende Flüssigkeit auf F ausübt: 
9) = 4 vT p J.J ^ J' ö div 0 tir — p J' b x curl b cZt. 
Jigo 
Damit ist auch das „äußere Problem“ gelöst. Die 
Gleichung (9) läßt zunächst den oft angeführten Satz ersehen, 
daß ein in eine s in g u 1 ari t äte n f r e i e translatorische 
Strömung eingetauchter Körper von beliebiger Ge- 
stalt keinen Widerstand bietet. Dagegen genügt das 
Vorhandensein von Quellen oder Wirbeln in der Flüs- 
sigkeit auch ohne Translation zur Hervorbringung 
eines Druckes auf den Körper. 
2. Genauere Berechnung von '^3^ für eine Strömung 
mit diskreten Singularitäten. Wenn in der Strömung nur 
einzelne Quellpunkte und Wirbellinien vorhanden sind, so ist 
durch die Gleichung (8) bereits bestimmt. Sodann ist zu 
bemerken, daß div b und curl b außer an einzelnen Punkten 
oder Linien im ganzen Außenraum verschwinden; ebenso 
ist b nur an einzelnen Stellen unendlich. Um also die Inte- 
grale J’bdivbtZT und Jbxcurlbc/r zu finden, kann man 
Äqo Äao 
den Integrationsbereich auf beliebig kleine und in der Grenze 
