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M. Lagally 
Wenn jetzt a gegen Null konvergiert, wird 
lim I t) div ö T = e'Q*. 
a = oJ ^ 
«0 
Daraus folgt die bemerkenswerte Gleichung beim 
Auftreten einzelner Quellen 
10) J' D div ö (Z T = b* , 
«X 
die sich auch ohne weiteres auf kontinuierliche Quelleufelder 
anwenden läßt. 
Auch mehrfache Quellen liefern einen Beitrag zu dem 
Raumintegral. Läßt man eine Doppelquelle durch Zusammen- 
rücken zweier einfacher Quellen und Q- entstehen, und 
umschließt, so lange sie noch endlichen Abstand haben, beide 
zusammen durch eine kleine Fläche so ist 
J' b div b T = e (b+ — bl) . 
Bo 
Die Beiträge, welche die beiden Quellen, jede am Ort der 
andern, zur Geschwindigkeit b* liefern, sind gleich groß und 
gleich gerichtet, fallen also aus der Differenz hinaus. Folg- 
lich ist b* in der Umgebung der Doppelquelle analytisch. 
Bezeichnet man den von Q- nach führenden Vektor mit b, 
seinen absoluten Betrag mit S, seine Richtung mit so ist 
bl = b; - b • V b; 4- • • • = b; - a • •) • 
Wenn jetzt beide Quellen zusammenrücken, und während 
(5 gegen Null ahnimmt, gleichzeitig e in dem Maß wächst, 
daß lim ed — m endlich bleibt, so ist 
11 ) 
b div 'odz = m 
dt 
Das Geschwindigkeitspotential der Doppelquelle und damit 
die Bedeutung von m ergibt sich in bekannter Weise durch 
den nämlichen Prozeß: 
