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M. Lagally 
linie selbst beim Grenzübergang in Betracht kommt. Der Bei- 
trag, den die Wirbellinie zu dem Druck liefert, ist 
also -qT^ b* X ein Ausdruck, dessen Verallgemeinerung 
L 
für ein kontinuierliches Wirbelgebiet keine Schwierigkeit bietet. 
Dieser Ausdruck ist derselbe, den PrandtD) für die Verall,- 
gemeinerung der Kuttaschen Kraft für den „tragenden Faden“ 
gefunden hat; er gilt indessen nicht nur für eine derartige 
fingierte Wirbellinie im Innern des eingetauchten Körpers, 
sondern gibt auch die Druckkraft, den ein in der Flüssigkeit 
selbst befindlicher Wirbelfaden auf den eingetauchten Körper 
zur Folge hat. 
Die gesamte Druckkraft auf F ist also für den Fall, 
daß eine Anzahl von diskreten Quellen Qi und Wirbellinien Lk 
in der Strömung vorhanden ist, nach (8), (9), (10) und (12) 
13) -p pA’e.b* — Q^Fk ^ nix d%. 
h 
Wenn die Geschwindigkeit im Unendlichen verschwindet 
oder die Flüssigkeit das Innere von F erfüllt, verschwindet 
das erste Glied, so daß also (13) die genauere Lösung des 
inneren wie des äußeren Problems umfaßt. 
Einen besonders einfachen Ausdruck erhält man für 
wenn die Strömung wirbelfrei ist. Bezeichnet b,** = b,- — b(„ 
die am Quellpunkt Qi durch die übrigen Bedingungen der 
Strömung ausschließlich der Translationsgeschwindigkeit her- 
vorgebrachte Geschwindigkeit, so ist 
14) iPf.= pA’e.br. 
Dieser Ausdruck ist formal derselbe, wie wenn keine Ge- 
schwindigkeit im Unendlichen vorhanden ist. Man darf daraus 
jedoch nicht schließen, daß b^ überhaupt ohne Einfluß auf 
ipf ist, da sich durch das Auftreten von b^^^, der Wert von b* 
0 I. Mitteilung, Gleichung (12); dort ist auch auf die beim Grenz- 
übergang auftretenden Schwierigkeiten aufmerksam gemacht. 
